Лазерная резка и гравировка в Киеве
Гравировка по металлу проводится на профессиональном оборудовании. Гравировка с высокой детализацией применяется для оформления подарков, памятных вещей.
ПРОСТРАНСТВЕННАЯ И ВРЕМЕННАЯ КОГЕРЕНТНОСТЬ ТЕПЛОВЫХ ИСТОЧНИКОВ СВЕТА
В данном разделе приводится краткое описание когерентных свойств света, который излучается обычной лампой (лампой накаливания или газонаполненной лампой). Поскольку свет в этом случае обусловлен спонтанным излучением многих атомов, по существу …
УРАВНЕНИЕ ИОНИЗАЦИОННОГО БАЛАНСА
В результате соударений частиц с электронами в объеме электрического разряда происходит постоянное образование электронов и ионов. Ударная ионизация осуществляется присутствующими в разряде горячими электронами, т. е. теми, энергия которых больше …
НЕОДНОРОДНО УШИРЕННАЯ ЛИНИЯ
Когда контур линии неоднородно уширен, эффект насыщения проявляется более сложным образом, так что ограничимся обсуждением вопроса на качественном уровне (см. задачи 2.16и2.17к главе 2, где речь идет о более детальном …
ПЕРЕДАЧА ЭНЕРГИИ ЗА СЧЕТ ДИПОЛЬ-ДИПОЛЬНОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ
Один из видов безызлучательных переходов, напрямую не связанных со столкновениями, обусловлен диполъ-дипольным взаимодействием между возбужденной частицей, которую назовем донором I), и, например, частицей в основном состоянии, которую назовем акцептором А. …
ГИПОТЕЗА ПЛАНКА И КВАНТОВАНИЕ ПОЛЯ
В течение некоторого времени после того, как фундаментальная гипотеза Планка, выраженная соотношением (2.2.20), была сформулирована, она воспринималась с некоей долей осторожности, если не с подозрением. Кое-кто даже рассматривал основанные на …
КОГЕРЕНТНОСТЬ ВЫСШИХ ПОРЯДКОВ
Под степенью когерентности Г(1) — понятием, введенным в разделе 11.3, подразумевается корреляционная функция первого порядка (Е(х1)Е*(х2)) (см. соотношение (11.3.7)), где введенная для краткости величина хг = (г*, ti) обозначает совокупность …
РАСПРОСТРАНЕНИЕ ИМПУЛЬСА ЛАЗЕРНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ В ДИСПЕРГИРУЮЩЕЙ СРЕДЕ И В УСИЛИВАЮЩЕЙ СРЕДЕ
Сначала рассмотрим импульс лазерного излучения, распространяющийся в диспергирующей среде. Пусть с— его центральная частота, а Аыь — спектральная ширина (см. рис. 8.25а). Тогда напряженность электрического поля2£(£, г) соответствующей импульсу волны …
ПАССИВНАЯ СИНХРОНИЗАЦИЯ МОД
Здесь будет рассмотрена теория пассивной синхронизации мод, осуществляемой насыщающимся поглотителем, время жизни которого много меньше длительности импульса (так называемым быстро насыщающимся поглотителем) [5]. Снова обратимся к рис. 1, где в …
ТЕОРИЯ СИНХРОНИЗАЦИИ МОД В СЛУЧАЕ ОДНОРОДНОГО УШИРЕНИЯ ЛИНИИ
В соответствии с тем, что уже говорилось в разделе 8.6.3, можно построить теорию синхронизации мод лазера при генерации в непрерывном режиме во временном представлении, если потребовать, чтобы форма импульса воспроизводилась …
ПРОСТРАНСТВЕННО-ЗАВИСИМЫЕ СКОРОСТНЫЕ УРАВНЕНИЯ
Цель этого приложения — изложить описание работы лазера на основе скоростных уравнений, а также решить эти уравнения для случая генерации в непрерывном режиме с учетом пространственной неоднородности как скорости накачки, …
ВЫЧИСЛЕНИЕ ВЕРОЯТНОСТЕЙ ИЗЛУЧАТЕЛЬНЫХ ПЕРЕХОДОВ В МОЛЕКУЛАХ
Здесь представлено упрощенное рассмотрение, цель которого — показать, чем обусловлены правила отбора для переходов в молекулах. Вероятность перехода можно представить выражением (2.4.9), при условии, что известно значение величины осциллирующей части …
УПРОЩЕННОЕ ОПИСАНИЕ УСИЛЕННОГО СПОНТАННОГО ИЗЛУЧЕНИЯ
Предположим, что усиленное спонтанное излучение (УСИ) распространяется в активной среде в обоих направлениях и, таким образом, будем рассматривать ее конфигурацию, показанную на рис. В. 1. Допустим также, что усиливающая среда …
РАСЧЕТ ФОРМЫ ЛИНИИ ПРИ СТОЛКНОВИТЕ ЛЬНОМ УШИРЕНИИ
Как показано в разделе 2.5.1, форма линии при столкновительном ушире - нии может быть получена из нормированной спектральной плотности - ) волны синусоидальной формы, испытывающей случайные скачки фазы (см. рис. …
ПО ЛУК ЛАССИЧЕСК АЯ ТЕОРИЯ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ИЗЛУЧЕНИЯ. С ВЕЩЕСТВОМ
В последующих расчетах для описания взаимодействия излучения с веществом будем использовать полуклассическую теорию. В этой теории атомная система предполагается квантованной (и, следовательно, описываемой законами квантовой механики), а электромагнитное поле падающей …
ГЕНЕРАЦИЯ АТТОСЕКУНДНЫХ ИМПУЛЬСОВ
Важное применение генерации гармоник высокого порядка связано с временной структурой ВУФ-излучения. В результате процессов ионизации и рекомбинации, периодически повторяющихся каждые полпериода лазерного излучения, испускаются вспышки импульсов ВУФ-диапазона, длительность которых достигает …
ФАЗОВОЕ СОГЛАСОВАНИЕ ПРИ ГЕНЕРАЦИИ ГАРМОНИК БОЛЕЕ ВЫСОКОГО ПОРЯДКА
Пока мы рассматривали только одиночный атом в лазерном электрическом поле. Испускание гармоник обусловлено когерентным вкладом нескольких атомов, и коллективные явления сильно влияют на характеристики пучка гармоники. Как и во всех …
МОДЕЛЬ ГЕНЕРАЦИИ ВЫСОКИХ ГАРМОНИК НА ОСНОВЕ ТРЕХ СТАДИЙ ВОЗВРАТНОГО СТОЛКНОВЕНИЯ
Невозмущенные физические процессы, вызывающие генерацию гармоник, могут быть поняты в рамках полу классической модели, включающей три стадии, как показано на рис. 12.19. Когда интенсивность лазера лежит в области между 1013 …
ГЕНЕРАЦИЯ ГАРМОНИК БОЛЕЕ ВЫСОКОГО ПОРЯДКА И АТТОСЕКУНДНЫХ ИМПУЛЬСОВ
Когда интенсивный короткий световой импульс фокусируется в газовую среду, электронный отклик среды становится высоко нелинейным, и могут генерироваться крайне высокие гармоники соответствующей лазерной частоты.1 В настоящее время генерация гармоник высокого …
ПРЕОБРАЗОВАНИЕ ШИРИНЫ ПОЛОСЫ И ЧАСТОТНАЯ МЕТРОЛОГИЯ С ПОМОЩЬЮ ФЕМТОСЕКУНДНЫХ ЛАЗЕРНЫХ ИМПУЛЬСОВ
Гребенка весьма прецизионно определенных и эквидистантно расположенных линий была бы крайне полезной для частотной метрологии.[79] Действительно, такая гребенка позволяет непосредственно связать друг с другом две отдельные оптические частоты и сопоставить …
РАСШИРЕНИЕ ИМПУЛЬСА
В разделе 12.3 было показано, что для усиления с линейной частотной модуляцией лазерный импульс необходимо вначале расширить (во времени). В принципе, эту процедуру можно осуществить с помощью одномодового оптического волокна …
СЖАТИЕ ИМПУЛЬСА
Схема установки, которая обычно используется для получения сверхкоротких лазерных импульсов, приведена на рис. 12.11. Импульс лазера, работающего в режиме синхронизации мод с достаточно большой пиковой мощностью (на практике относительно скромные …
ПРЕОБРАЗОВАНИЕ ВО ВРЕМЕНИ: СЖАТИЕ И РАСШИРЕНИЕ ИМПУЛЬСА
В данном разделе будут рассмотрены такие явления, как сжатие и расширение импульса, которые в настоящее время широко используются в физике сверхкоротких лазерных импульсов. Прежде чем детально обсудить данные явления, имеет …
ГЕНЕРАЦИЯ ВТОРОЙ ГАРМОНИКИ
В случае ГВГ имеем: E(z, t) = (1/2){£шехр [/((£>£ - k01z)] + £2юехр [y(2cof - k2(0z) + с. с.}, (12.4.46) PNL(z, t) = (1/2){PJ? Lexp [j(at-k0)z)] + P2NaLexp [j^t-h^+c. c.j. …
ПАРАМЕТРИЧЕСКАЯ ГЕНЕРАЦИЯ
(12.4.29) Рассмотрим теперь три волны с частотами сох, со2 и со3 (причем со3 = сох - I - со2), взаимодействующие в кристалле. Общее поле Е(г, £) этих волн можно записать …
АНАЛИТИЧЕСКОЕ РАССМОТРЕНИЕ
Чтобы подойти вплотную к аналитическому описанию процессов ГВГ и параметрической генерации, необходимо показать, каким образом можно ввести в волновое уравнение нелинейный член поляризации (например, уравнение (12.4.2)), вызывающий генерацию волн. Как …
ПАРАМЕТРИЧЕСКАЯ ГЕНЕРАЦИЯ
Перейдем теперь к обсуждению процесса параметрической генерации. Следует вначале заметить, что идеи, высказывавшиеся ранее в связи с ГВГ, нетрудно распространить и на случай двух падающих волн с частотами сох и …
ГЕНЕРАЦИЯ ВТОРОЙ ГАРМОНИКИ
Рассмотрим монохроматическую плоскую волну с частотой ю, распространяющуюся в направлении z через нелинейный кристалл. При этом полагается, что начало оси z совпадает с входным торцом кристалла. Для электрического поля EJ(z, …
ФИЗИЧЕСКАЯ КАРТИНА
Введем сначала некоторые понятия, используя при этом упрощающее допущение, что индуцированная нелинейная поляризация Риь связана с электрическим полем Е электромагнитной волны следующим скалярным соотношением: Рмь = 2г0йЕ2, (12.4.2) Где <2 …
ПРЕОБРАЗОВАНИЕ ЧАСТОТЫ: ГЕНЕРАЦИЯ ВТОРОЙ ГАРМОНИКИ И ПАРАМЕТРИЧЕСКАЯ ГЕНЕРАЦИЯ
В классической линейной оптике предполагается, что индуцированная электрическая поляризация среды линейно зависит от приложенного электрического поля, т. е. Р = гоХЕ, (12.4.1) Где х — диэлектрическая восприимчивость среды. При сильных …
ПРИМЕРЫ ЛАЗЕРНЫХ УСИЛИТЕЛЕЙ: УСИЛЕНИЕ С ЛИНЕЙНОЙ ЧАСТОТНОЙ МОДУЛЯЦИЕЙ
[N1 IV-апертура усилителей (см) Пространственные фильтры Ь/ Фарадеевские ротаторы ^ Зеркала 001 Фокусирующая линза, окно, защитный экран ^ Массив кристаллов-преобразователей Рис. 12.3 Схема усилительного каскада мощной лазерной установки ЖЖА-лазер, использующей …
ПРЕОБРАЗОВАНИЕ АМПЛИТУДЫ: ЛАЗЕРНОЕ УСИЛЕНИЕ
В данном разделе рассмотрим работу лазерного усилителя, используя модель скоростных уравнений [6-8]. Допустим, что плоская волна постоянной интенсивности I падает (в точке 2 = 0) вдоль направления г на лазерный …
ПРЕОБРАЗОВАНИЕ В ПРОСТРАНСТВЕ: РАСПРОСТРАНЕНИЕ МНОГОМОДОВОГО ЛАЗЕРНОГО ПУЧКА
Распространение гауссова пучка в свободном пространстве, а также пучка с несколькими поперечными модами было рассмотрено в разделах 4.7.2 и 11.4.3 соответственно. В разделе 4.7.2 было показано, что гауссов пучок (например, …
ПРЕОБРАЗОВАНИЕ ЛАЗЕРНОГО ПУЧКА: РАСПРОСТРАНЕНИЕ, УСИЛЕНИЕ, ПРЕОБРАЗОВАНИЕ ЧАСТОТЫ, СЖАТИЕ И РАСШИРЕНИЕ ИМПУЛЬСА
Прежде чем использовать лазерный пучок для каких-либо целей, его, как правило, подвергают некоторому преобразованию. Наиболее общепринятым является такое преобразование пучка, когда его заставляют распространяться в свободном пространстве или пропускают через …
СРАВНЕНИЕ ЛАЗЕРНОГО И ТЕПЛОВОГО ИЗЛУЧЕНИЙ
Сравним между собой два источника света: первый — Не-Ые лазер, генерирующий на одной моде (длина волны А, = 633 нм) и имеющий довольно «скромную» выходную мощность (1 мВт), и второй …
