Исследование устойчивости
Устойчивость плазмы исследуем, как обычно, с помощью линеаризованных уравнений для малых возмущений плотности пх и потенциала причем возмущения берем в „квазиклассическом“ приближении, т. е. в виде е-‘">(+*кг. Здесь о) — частота рассматриваемых колебаний; к—
Волновой вектор. Мы ограничиваемся случаем поперечного распространения волны относительно магнитного поля и считаем, что ку^> кх^>
По ах
А. Сильное магнитное поле—(2т),.^> 1
Рассматривая колебания с частотой — , из (2) и (3) по-
Х» хв
Лучаем следующие выражения для скорости электронов и ионов
...=Д [К?,] ■- Д [15 ] ■- £? V», - ^ Ь
Здесь Ь — единичный вектор, направленный вдоль магнитного поля,
А а>;=а> — кУщ.
Подставляя из (7) уи и уи в уравнения непрерывности (1), получаем
Г. , Я.**1 С Г I ёп0 ^ 1 л
(8) |
Р'" П1Н"я =
. / с Г.»1 Ёп0 ,4 —Ы, QІ
—
П0? 1 = 0.
Следует отметить, что в квазиклассическом приближении необходимо учитывать только [/-компоненту начальной скорости, причем лар - моровский ток не дает вклада в уравнение непрерывности. Дрейф заряженных частиц в стационарных скрещенных полях при (2~)» 1
Происходит с одинаковой скоростью, равной ^оу = 77 7£Г - Мы учитываем
Его переопределением действительной части частоты а/ = а) — куу0у.
Дисперсионное уравнение, т. е. уравнение для частоты собственных колебаний, получаем из условия разрешимости системы (8), приравнивая нулю ее детерминант. Колебания начинают раскачиваться, когда мнимая часть о/, меняя знак с отрицательного на положительный, переходит через нуль. Поэтому для нахождения границы устойчивости считаем о/ действительным. Тогда, приравнивая нулю отдельно действительную и мнимую части дисперсионного уравнения, получаем для о/ систему из двух уравнений. Производя последовательное понижение порядка системы, нетрудно найти условие совместности, т. е. то условие, которому должны удовлетворять коэффициенты уравнения (8), чтобы частота была действительной, а также и само значение частоты.
Из этих требований получаем, что мнимая часть частоты становится
Равной нулю, когда ее действительная часть равна и/ = и>=:—X X и обращает в нуль функцию /(«>') = и/2 [к ^ и>'-*-£22^ . Урав
Нение /(и/) = 0 имеет два нулевых корня и корень
Исследование показывает, что колебания, которым соответствует раскачиваются при б> о)'. Это условие удобно переписать в виде
Здесь гл е — ларморовский радиус электронов. Условие (9) может выполняться только при очень больших градиентах.
Максимальный инкремент по порядку величины равен — , он дости-
1 d М 11 <С#
Тается при к ~ (2~)7г ~) *• Следует отметить, что последнюю
Оценку нужно рассматривать как верную лишь по порядку величины,
Так как при — (при поперечном распространении) необходимо кине-
Тическое рассмотрение для учета конечного ларморовского радиуса.
Уравнение /(ь/)=0, как уже указывалось, имеет два нулевых корня. (Если рассмотреть возмущения с отличной от нуля компонентой волнового вектора вдоль магнитного поля, то вырождение снимается,
Г к
И мы получаем a)'t 3 = rtcos 02^ где cos ц = . Для нахождения границы
Устойчивости в случае поперечного распространения необходимо в уравнении (8) учесть соударения ионов с нейтральными атомами, при этом имеем следующее дисперсионное уравнение
./«/ Г0«*1 ■ 1 ■ a« 1 ;(х °-кг ^(2т)* (2т). "0 dx) *(2x)J |
Его исследование показывает, что неустойчивость будет иметь место, •если выполняется следующее соотношение
(11) |
1 (L (0~2 ^ М-Гг ( 1 dn«Y ь1'у 1
К* п0 dx) m ^•npdx) Ьв (Qz) 2
При (2т), ^ 1, это условие выполняется легче, чем (9), и соответственно область неустойчивости на меньших корнях значительно шире.
Максимальный инкремент также порядка — при
Х#
Б. Слабое магнитное поле (2т), 1
В этом случае неустойчивы колебания с и)^2,, при этом система уравнений (1) принимает следующий вид
Г. D'k* 1 с Г..1 dn0 к* -1 л
(12) |
Р" ^ <Јj* р'* si~(К);I“»* - °-
*2
М 1 По<?1 — °-
Здесь v0v — скорость дрейфа электронов в стационарном электрическом поле, равном £о — — у2 * этот дрейф оказы
Вает стабилизирующее воздействие, возрастающее при уменьшении магнитного поля, так что при (2т)2 — — Ю—2 раскачка колебаний ста
Новится невозможной.
В рассматриваемом случае неустойчив лишь большой корень, причем
Раскачиваются лишь мелкомасштабные1 возмущения с к2 г~ »
Если по-прежнему выполнено условие (9).