ФИЗИКА ПЛАЗМЫ

Основные уравнения. Начальное состояние

Поведение плазмы описываем уравнениями непрерывности электронов и ионов совместно с уравнениями движения. Мы рассматриваем медлен­ные колебания с частотой, много меньшей ленгмюровской. В этом случае

Плазму можно считать квазинейтральной, а плотности электронов и ионов равными. Тогда уравнения непрерывности имеют вид

Дп

1)

подпись: 1)^-4-сКу П. = О,

^--на1упт(=о.

Скорости V, и V,, входящие в (1), находим из уравнений движения, В соответствии с вышесказанным движение электронов считаем безынерционным, а у ионов учитываем и инерцию и столкновения с нейтралами. Мы рассматриваем часто встречающийся случай неизотер­мической слабоионизованной плазмы в соответствии с чем

Давление ионов учитывать не будем. При принятых предположениях уравнения движения приводятся к виду

Гг* V 71 С1*;

(2)

(3>

 

Л/у4-

 

Здесь Н—магнитное поле; <р — потенциал электрического поля, остальные обозначения общепринятые.

Магнитное поле полагаем однородным, направленным по оси OZ* а градиент начального распределения плотности плазмы по оси ОХ. Решая (2) и (3), в стационарном случае находим

1 1 (£2т)* «о *х '

_ Фо_____ О2?), 1 <*п0

(д-)2 Лх 1 + (2х)2 п0 ёх *

1 (2х)2 *1х ’

____ bi (£~0,- <£ро

“1ч - Лх ’

Ов

1 с1пп

__ ьв о

Щех —

Основные уравнения. Начальное состояние

(4)

 

*>0.,=

 

(5)

 

,7>.

подпись: ,7>.

Здесь Ов

подпись: здесь овКоэффициент диффузии электронов, Ъв = и

= — подвижности электронов и ионов, соответственно.

Отметим, что (2~)* — пг~ (2^)в, причем в слабоионизованной плазме

Обычно - г - 10~Л Будем считать, что в стационарном состоянии элек-

Трический ТОК ВДОЛЬ ОСИ X отсутствует, Т. е. Т>0#* = Т>0Й*. Из этого усло­вия находим величину начального электрического поля

(б>

подпись: (б>Фо _■ Р* * ^”0 Г1 1 1

Лх Ьв По Лх [ 1 - ь (0-)2 Ьв ]

ФИЗИКА ПЛАЗМЫ

О ДИСПЕРСИОННОМ СООТНОШЕНИИ КОЛЕБАНИЙ ЗАМАГНИЧЕННОЙ ПЛАЗМЫ (Методическая заметка)

ОБРАЗОВАНИЕ ГОРЯЧИХ ЭЛЕКТРОНОВ В ОТКРЫТЫХ ЛОВУШКАХ ПРИ ЭЦР НАГРЕВЕ С ПРОДОЛЬНЫМ ВВОДОМ СВЧ МОЩНОСТИ

Приведены результаты экспериментального изучения популяции го­рячих ллехтронов. образующейся при ЛДР нагреве плазмы в установке О ГР А-*. Разработана теоретическая модель, согласованным образом опи­сывающая динамику горячих электронов и распространение электромаг­нитных колебании …

О ВЧ СТАБИЛИЗАЦИИ ЖЕЛОБКОВОЙ НЕУСТОЙЧИВОСТИ

Взаимодействие низкочастотных желобковых колебании и высоко­частотных учитывается через изменение частоты и)вч при развитии же­лобковых возмущений. В силу постоянства адиабатического инвариан­та ВЧ колебаний И'вч/швч вариации (оВч вызывают изменения 1Увч. Учет этого …

Как с нами связаться:

Украина:
г.Александрия
тел./факс +38 05235  77193 Бухгалтерия
+38 050 512 11 94 — гл. инженер-менеджер (продажи всего оборудования)

+38 050 457 13 30 — Рашид - продажи новинок
e-mail: msd@msd.com.ua
Схема проезда к производственному офису:
Схема проезда к МСД

Оперативная связь

Укажите свой телефон или адрес эл. почты — наш менеджер перезвонит Вам в удобное для Вас время.