Горячие электроны
Решение уравнения Больцмана (6.13) действительно только при том условии, что напряженность электрического поля и градиент концентрации малы. В этом случае реализуется линейный отклик, как этот имеет место в случае законов Ома и Фика. Для этого режима мы легко можем показать, что кинетическая энергия электронов остается равной равновесному значению (3/2) кв Тп если мы заменим к на —к в (6.13), мы увидим, что отклонение функции распределения от равновесной просто меняет знак и таким образом не дает вклад в среднюю энергию.
С увеличением напряженности поля Е уравнение Больцмана перестает обладать общим аналитическим решением. Как следствие этого было разработано большое количество численных методов для исследования различных частных случаев. Эта достаточно техническая область анализа выходит за рамки настоящей книги, поэтому мы ограничимся феноменологическим описанием некоторых из наиболее важных эффектов, проявляющихся в рассматриваемых условиях.
