ТЕОРИЯ сварочных процессов

Тепловые процессы при электрошлаковой сварке

Одна из наиболее характерных особенностей тепловых процес­сов при электрошлаковой сварке - значительные размеры области ввода теплоты. Основной металл подогревается шлаком на участке довольно значительной длины, составляющей около 30...70 мм. На заключительной стадии нагрева кромки основного металла ра­зогреваются активной зоной шлаковой ванны и опускающимся расплавленным электродным металлом, в результате чего образу­ется металлическая ванна шириной, равной ширине шва 2/?пр (рис. 7.13, а).

В простейших инженерных схемах расчета точно воспроизве­сти сложную пространственную форму выделения теплоты при электрошлаковой сварке не представляется возможным. В этой связи в литературе встречаются несколько расчетных схем процес­са с различными моделями источников теплоты. По мнению В. А. Винокурова, хорошо отвечает фактическому распределению температур и форме проплавления при электрошлаковой свар­ке следующая расчетная схема источника теплоты (рис. 7.13, б). В сплошной пластине без сварочного зазора /движутся три равно­мерных по толщине металла источника теплоты, изображенные в виде линий А С, BD (расстояние между которыми равно /), и

Рис. 7.13. Схема нагрева металла при электрошлаковой сварке: а - схема процесса; б - схема движения шлаковых qm и металличес­кого qM источников теплоты

єи, Дж/мм2 1000

100

10

1

Рис. 1.8. Удельная энергия є„, необходимая для выполнения однотипных стыковых соединений с применением разных сварочных процессов

- преобразуется в сварочном источнике питания для получения нужных параметров тока и напряжения дуги;

- преобразуется в дуговом разряде в другие виды энергии: термическую Т, электромагнитную ЭМ, электрическую ЭЛ;

- поступает в зону сварки в виде теплоты, изменяя внутрен­нюю энергию соединения, расходуясь на образование новых атом­ных связей, новых структур материала, деформацию и нагрев из­делия, и т. д.

ТЕОРИЯ сварочных процессов

Граничные условия

Чтобы решить дифференциальное уравнение теплопроводно­сти, необходимо задать распределение температур в начальный момент времени (начальное условие) и условия взаимодействия тела с окружающей средой на его границах (граничные условия). Начальное условие определяется …

Основные допущения и упрощения, принятые в классической теории распространения теплоты при сварке

На современном уровне развития математики аналитическое решение уравнения теплопроводности в общем виде (5.21) еще не найдено, однако при введении некоторых допущений и упрощений можно получить пригодные для практического использования ча­стные …

Дифференциальное уравнение теплопроводности

Сложный процесс изменения температуры точек тела с коор­динатами jc, у, z во времени t описывается дифференциальным уравнением теплопроводности. Для вывода этого уравнения необ­ходимо рассмотреть баланс теплоты в некотором элементарном объеме …

Как с нами связаться:

Украина:
г.Александрия
тел./факс +38 05235  77193 Бухгалтерия
+38 050 512 11 94 — гл. инженер-менеджер (продажи всего оборудования)

+38 050 457 13 30 — Рашид - продажи новинок
e-mail: msd@msd.com.ua
Схема проезда к производственному офису:
Схема проезда к МСД

Оперативная связь

Укажите свой телефон или адрес эл. почты — наш менеджер перезвонит Вам в удобное для Вас время.