Температурное поле предельного состояния в бесконечной пластине
Выражение для температурного поля предельного состояния от линейного источника постоянной мощности, движущегося прямолинейно с постоянной скоростью, в бесконечной пластине с теплоотдачей имеет вид
|
vx la |
|
(6.26) |
|
Ко |
|
4 a |
|
T(r, x) = TH+^j;<iXp |
|
4 |
|
где r |
x2 + у2 - длина радиус-вектора рассматриваемой точки А
в подвижной системе координат; Ко(и) - модифицированная функция Бесселя второго рода нулевого порядка. Изотермы в плоскости хОу также являются замкнутыми кривыми, сгущенными впереди источника и растянутыми позади него (см. рис. 6.14). При больших значениях аргумента (м > 10) значения функции К$(и) можно вычислять по приближенной формуле
|
V 2 и |
|
8м |
(6.27)
|
Ь г\— а |
|
(6.28) |
|
-К{ |
Частным случаем выражения (6.26) при 0 = 0 является выражение для температурного поля предельного состояния от неподвижного линейного источника постоянной мощности в пластине с теплоотдачей:
с ГГ Л
|
Г(г) = Гн + |
|
2кК8 |
В этом случае изотермическими поверхностями являются круговые цилиндры с осью, совпадающей с линейным источником теплоты.
