ПРЕОБРАЗОВАНИЕ ВО ВРЕМЕНИ: СЖАТИЕ И РАСШИРЕНИЕ ИМПУЛЬСА
В данном разделе будут рассмотрены такие явления, как сжатие и расширение импульса, которые в настоящее время широко используются в физике сверхкоротких лазерных импульсов. Прежде чем детально обсудить данные явления, имеет смысл напомнить, что такие однородные среды, как стекло или оптическое волокно, характеризующиеся дисперсионным соотношением Р = р(со), могут определяться групповой скоростью vg и дисперсией групповой скорости (ДГС) светового импульса, записывающихся в виде: vg =(dco/dp)w (см. выражение (8.6.26)) и ДГС = (d2fi/dvy2)(i)L (см. (8.6.33)) соответственно, где coL — центральная частота спектра пучка. С другой стороны, для неоднородной среды, такой, как, например, пара призм (см. раздел 8.6.4.4) или пара дифракционных решеток (см. ниже), более подходящим было бы записать поле падающей монохроматической волны на частоте со в виде Ein ~ exp (/cot) и поле волны соответствующего выходного пучка на частоте со — в виде Eout ~ exp {j[(ot - ф(со)]}. Для входного импульсного пучка можно затем определить групповую задержку xg и дисперсию групповой задержки среды (ДГЗ) в виде: xg =(б? ф/с? со)^ (см. (8.6.27)) и ДГЗ = (с?2ф/с? со2)Юь соответственно.
