ВОЗОБНОВЛЯЕМЫЕ ИСТОЧНИКИ ЭНЕРГИИ
2.9.4. Политропический закон
Предположим, что система, обсуждавшаяся выше и состоящая |
из цилиндра и поршня, теплоизолирована так. что между газом и окружающей средой нет обмена теплотой. В этом случае мы имеем адиабатические условия и можем записать, что |
dQ = 0. |
(39) |
Рассмотрим бесконечно малый шаг в процессе сжатия. Тогда работу можно представить в виде |
(40) (41) |
dW - pdV Из первого закона термодинамики имеем dQ = d С/ + dJV = 0. Используя уравнение состояния идеального газа |
(42) |
получаем |
(43) (44) |
d W = p, RT - р-, d U = |icvdfi |
cv InТ + R InV = const. |
(45) |
(46) |
Поскольку R= с - с,, имеем: |
In 7 + (у - 1) In V = const, |
(47) |
TVY 1 = const. Так какpV= |xRT, to pV1 = const. |
(48) (49) |
Термины «медленное» и «быстрое» сжатие являются в какой - то мере условными. В большинстве машин скорость процессов велика, тем не менее процессы сжатия или расширения с небольшой ошибкой можно считать достаточно медленными, чтобы предполагать однородное по объему распределение внутренних параметров. |
Это так называемый политропический закон1', который описывает процесс обратимого адиабатического сжатия и расширения.