Тепломассообмен

Перенос энергии излучением

В разделе 4 будет обоснована следующая зависимость между потоком энергии Фу, излучаемым через прозрачную среду с поверхности тела і с площадью Ah к поверхности тела j с площадью Aj (рис. 1.6):

где

Т., Tj - абсолютные температуры поверхностей тел, К;

2 4

0=5,67 Вт/м - К - коэффициент излучения абсолютно черного тела.

Коэффициент enpij носит название приведенной степени черноты и учитывает физические свойства поверхностей, их взаимное расположение, форму и размеры.

Параметр ф - коэффициент облученности j - го тела і - ым -

учитывает долю потока от тела і, попадающего на тело j.

Представим (1.9) в форме, аналогичной закону Ньютона-Рихмана (1.5) для конвективного теплообмена:

(1.10)

где a3ij - коэффициент теплообмена излучением между поверхностями і и j.

Если тело і находится в неограниченной среде, то tj равно температуре среды tc.

В формуле (1.10) вся сложность процесса теплообмена излучением сконцентрирована в одной величине - aMj, структуру которой нетрудно

определить, приравнивая правые части (1.9) и (1.10)

(1.11)

(1.12)

Если температуры t, и tj близки, то можно рассчитывать по

приближенной формуле