ПРИНЦИПЫ ЛАЗЕРОВ

ПРОСТРАНСТВЕННАЯ И ВРЕМЕННАЯ КОГЕРЕНТНОСТЬ ТЕПЛОВЫХ ИСТОЧНИКОВ СВЕТА

В данном разделе приводится краткое описание когерентных свойств света, который излучается обычной лампой (лампой накаливания или га­зонаполненной лампой). Поскольку свет в этом случае обусловлен спон­танным излучением многих атомов, по существу находящихся в тепловом равновесии, данные источники света можно отнести к тепловым источ­никам.

Поскольку в предыдущих разделах были рассмотрены вопросы, связан­ные с понятием временной когерентности, необходимо заметить, что непре­рывное излучение газонаполненной лампы в целом состоит из нескольких спектральных линий (см. рис. 6.66). Ширина этих линий оказывается доста­точно большой (Ау = 1 - г-10 ТГц) в силу того, что в таких лампах, как прави­ло, газ находится под большим давлением. С другой стороны, для импульс­ных ламп (например, см. рис. 6.6а) или ламп накаливания спектр излуче­ния оказывается еще более широким, близким к излучению черного тела (см. рис. 2.3). Таким образом, время когерентности тсо= 1/А тепловых ис­точников света оказывается очень коротким (тсо < 1 пс).

[73] Поскольку Ь » £), распределение поля в плоскости регистрации определяется простран­ственным Фурье-преобразованием этого распределения во входной плоскости [7]. Это свойст­во следует из общего характера Фурье-преобразования.

[74] Здесь используется величина 2е0с1Е2, а не йЕ2 (как это принято во многих других учебни­ках), чтобы согласовать величину (1 с используемыми на практике значениями.

Ного напряжения на гранях кристалла (оптическое выпрямление).

[76] Величина Рмь также содержит член с частотой со = 0, что приводит к появлению постоян­

[77] Следует заметить, что это пересечение возможно, только если пе(2ю, 90°) < п0(ю). В про­тивном случае эллипс для пе(2ю) (см. рис. 12.7) будет лежать полностью вне окружности п0(оо). Таким образом, пе(2со, 90°) = пе(2ю) < п0(со) < п0(2ю), откуда следует, что двулучепреломление кристалла п0(2со) - пе(2со) должно быть больше, чем дисперсия п0(2со) - п0(со).

[78] Аналогичные методы получения укороченных импульсов путем создания вначале линейного частотного смещения (чирпа) с последующим сжатием импульса активно использовались в ра­диолокационных устройствах после Второй мировой войны (радары с частотной модуляцией).

[79] Материал любезно предоставлен П. Г. Крюковым, Научный центр волоконной оптики РАН, Москва, Россия.

[80] Напоминаем, международный стандарт секунды (в1) связан с этой частотой, а именно: секунда определяется как временной интервал, в котором заключены 9 192 631,770 периодов волны, соответствующей этой частоте.