ВРАЩАЮЩИЙСЯ ПЛОСКИЙ ДИСК БЕЗ ОТВЕРСТИЯ
В сплошном диске (Do = 0) толщиной b — const и диаметром D = 2R при наличии на его периферии растягивающей Нагрузки р=const компоненты напряжения в материале на расстоянии г от центра равны [4.14]:
<3r = C1yQ2(R2 — r2)+p; A<f = C1yQ2(R2-C2r2)+p, (4.15)
Где Cj, С2 — такие же коэффициенты, как в (4.11), (4.12).
Если р = 0, то имеющие место на оси г = 0 наибольшие (опасные) значения напряжения составляют
= = CiyQ2R 2 = 0,125 yv2 (3 + v). (4.16)
При р = 0 для r = R получается or(R) = 0, ap(/?) = 0,25yt>2(l — v)<
Сопоставление (4.14) и (4.16) показывает, что у диска с «выколотым» центром (Яо-»0) значение стф(/?0) вдвое превышает напряжение %(()) диска без отверстия (/?о = 0). Следовательно, при одинаковых материалах (одних и тех же параметрах V - v) и предельных напряжениях стН1 = стр в сплошном диске Можно допустить наибольшую окружную скорость vm = v'msJ2, Вторая в 1,42 раза превосходит соответствующее значение скорости v'm диска с очень малым отверстием.
С помощью (4.11), (4.12) можно провести также расчет на прочность маховика, выполненного в виде плоского диска с ободом и центральной втулкой. Влияние обода и втулки Учитывается посредством соответствующих распределенных "агрузок р ро, которые вычисляются по [4.14].
Если допустить, что <т стф мало изменяются в осевом Управлении, т. е. a^a(z), то соотношения (4.11) --(4.16) °стаются справедливыми для приближенного расчета на прорость вращающихся массивных или толстостенных полых Нйлит
Щров с плоскими торцами.