ФЕРРОМАГНИТНЫЕ ВЕЩЕСТВА
Из магнитных веществ люди раньше всего познакомились с таким сильно магнитным веществом, как железо. Кроме железа ферромагнитными свойствами, как было установлено позже, обладают химические элементы никель и кобальт, стоящие в таблице Менделеева по соседству с железом. Сплавляя эти элементы между собой в определённых количествах, получают материалы, которые в большинстве случаев также обладают ферромагнетизмом (железо-никелевые, железо-кобальтовые и другие сплавы). Ферромагнитные свойства имеют также многочисленные сплавы железа, никеля или кобальта с парамагнитными и диамагнитными элементами, например сплавы никеля с медью, железа с углеродом и т. д. Содержание железа, никеля или кобальта в этих сплавах должно быть гораздо больше, чем парамагнитного или диамагнитного элементов.
Сильномагнитными свойствами обладают и некоторые окислы железа, никеля и кобальта. Такие материалы в отличие от сплавов называются ферритами. К ним, в частности, относится магнетит, с магнитными свойствами которого человек столкнулся ещё в глубокой древности.
Изучению ферромагнитных материалов всегда уделялось большое внимание, ибо они широко используются в электротехнике и радиотехнике. Большая заслуга в этом принадлежит знаменитому русскому физику А. Г. Столетову (1839—1896); он впервые указал правильный способ исследования ферромагнитных материалов.
В 1935 году был открыт четвёртый ферромагнитный элемент — гадолиний — из группы редкоземельных элементов [3]). В самое последнее время было установлено, что и другой элемент — диспрозий,— стоящий в таблице элементов по соседству с гадолинием и относящийся к той же группе, также обладает ферромагнетизмом. Однако гадолиний и диспрозий как магнитные материалы практического значения не имеют и представляют только научный интерес.
Кроме того, учёные показали, что два элемента — марганец и хром, при сплавлении с некоторыми элементами, например, с медью и алюминием, становятся сильно ферромагнитными. Так, сплав, состоящий из марганца, меди и алюминия, может служить хорошим магнитом. Таким образом, был установлен замечательный факт, что сплавы некоторых парамагнитных и диамагнитных элементов становятся ферромагнитными.
И наоборот, такие ферромагнитные элементы, как железо и никель, будучи сплавлены в определённой пропорции, образуют материал со столь слабыми магнитными свойствами, что его следует считать скорее парамагнитным, чем ферромагнитным. Примером такого материала может служить сплав, состоящий из никеля (27%) и железа (73%).
В отличие от парамагнитных тел, обладающих, как мы уже знаем, малой намагниченностью, в ферромагнетиках (так сокращённо называют ферромагнитные вещества) даже в очень слабых магнитных полях возникает намагниченность, в десятки и сотни тысяч раз большая, чем в парамагнитных телах. Это происходит оттого, что в ферро
магнетиках атомные магнитные моменты сравнительно легко могут быть повёрнуты вдоль поля. За счёт этого и получается большая намагниченность ферромагнетиков, хотя магнитный момент каждого их атома в отдельности и число атомных магнитиков не слишком сильно отличаются от того, что мы имеем для парамагнитных веществ.
Почему же в ферромагнитных телах атомные магнитики «легче» поворачиваются по полю, чем в парамагнитных? Дело в том, что в ферромагнитных веществах в отличие от парамагнитных атомные магнитики сильно
Ft[4] |
||
Т |
Рис. 14. Ферромагнетик в магнитном поле и вне его.
Взаимодействуют между собой. Это взаимодействие настолько велико и носит такой характер, что атомы как бы объединяются в группы с одинаковым направлением магнитных моментов. Таким образом, во всяком ферромагнетике уже имеются отдельные группы атомных магнитиков, имеющих одно направление. Иными словами, в ферромагнетиках независимо от внешнего магнитного поля существуют участки тела уже полностью намагниченные (рис. 14). Эти участки называют областями самопроизвольной намагниченности (слово «самопроизвольная» означает, что намагниченность возникла не в результате воздействия внешнего поля, а под влиянием межатомных сил в веществе *)). В каждой такой области
находятся десятки и сотни миллиардов атомов. Если внешнего поля нет, то суммарные магнитные моменты (или намагниченности) областей расположены беспорядочно, и тело не проявляет своих магнитных свойств. При помещении ферромагнетика в поле (рис. 14), магнитные моменты областей подобно отдельным магнитикам устанавливаются вдоль силовых линий поля и, складываясь, создают большую намагниченность. Исследования показали, что магнитные моменты областей «легче» повернуть вдоль силовых линий поля, чем отдельные магнитные моменты атомов.
Впервые предположение о наличии неких внутренних сил, приводящих к самопроизвольной намагниченности ферромагнетиков, высказал в конце прошлого века русский физик Б. Л. Розинг. Несколько позже, в 1907 году, французским учёным П. Вейссом (1865—1940) эта идея была развита более подробно. Вейсс и Розинг ничего не знали о происхождении внутренних сил в ферромагнитном веществе, приводящих к самопроизвольной намагниченности. Какова природа этих сил, заставляющих атомные магнитики без участия постороннего магнитного поля объединяться в области самопроизвольной намагниченности? По этому вопросу среди учёных долгое время были большие споры. Многие склонялись к тому, что это силы чисто магнитного происхождения. Они полагали, что атомные магнитики взаимодействуют друг с другом подобно обычным магнитам. Теоретические расчёты, однако, показали, что магнитные силы не могут вызвать самопроизвольного намагничивания. Эти силы настолько малы, что даже при очень низких температурах тепловое движение атомов препятствовало бы образованию устойчивых групп параллельных атомных магнитиков (т. е. возникновению самопроизвольной намагниченности), и тело вело бы себя скорее как парамагнитное, чем как ферромагнитное.
Советский учёный Я. Г. Дорфман впервые доказал, что внутренние силы, вызывающие самопроизвольное намагничивание, имеют немагнитное происхождение. В его опытах производилось наблюдение за отклонением бета - лучей при пропускании их через тонкие пластинки намагниченных и ненамагниченных ферромагнетиков.
Бета-лучи излучаются при распаде радиоактивных элементов, например радия, и представляют собой потоки электронов, летящих с очень большими скоростями. Такие быстрые электроны способны проходить между атомами в тонких металлических пластинках. Если бы между атомами ферромагнетика существовали сильные магнитные
Намагниченная //анелеЗая плас/пата Радий Fi-лучи Рис. 15. Схема опыта, доказывающего, что самопроизвольная намагниченность не может быть обусловлена магнитным взаимодействием атомов вещества. |
Поля, достаточные для создания самопроизвольной намагниченности, то они должны были бы сильно отклонить электроны. Однако на опыте это не наблюдалось: проходя через пластинку, бета-лучи отклонялись очень незначительно (рис. 15), что говорит о слабости магнитных полей, создаваемых атомными магнитиками.
После опытов Дорфмана возникла мысль искать объяснение природы внутренних сил Розинга — Вейсса не в магнитном, а в электрическом взаимодействии соседних атомов. Ленинградский учёный Я. И. Френкель в 1928 г, доказал, что самопроизвольная намагниченность ферромагнетика обусловлена электрическими силами, действующими между атомными магнитиками. Он показал, что под действием этих сил в ферромагнетиках атомные магнитики устанавливаются параллельно друг другу, и такое их состояние устойчиво.
Электрические силы в ферромагнитных веществах настолько велики, что тепловое движение атомов не нарушает параллельного расположения магнитиков. Только при сравнительно высоких температурах, когда тепловое движение атомов становится особенно интенсивным, эта параллельность нарушается. Опыты показали, что если нагревать какое-либо ферромагнитное тело, то намагниченность начинает падать, сначала медленно, затем всё быстрее и быстрее и, наконец, практически совсем исчезает. Это объясняется тем, что при некоторой критической температуре электрические силы между атомами уже не могут удержать магнитные моменты атомов в параллельном положении и самопроизвольная намагниченность исчезает.
Рис. 16. При нагревании гвоздя докрасна он теряет свои ферромагнитные свойства и перестаёт притягиваться к магниту. Рядом — «термомагнитный» двигатель. Б |
Тело становится слабомагнитным (парамагнитным). В этом можно убедиться на простом опыте. Железный гвоздь при обычной температуре притягивается электромагнитом. Но если его нагреть докрасна, то гвоздь потеряет свои ферромагнитные свойства и упадёт (рис. 16, а).
Очень эффектен и другой опыт. Вблизи полюса электромагнита помещается «магнитная» вертушка, представляющая собой колесо, спицы которого сделаны из никелевых проволок (рис. 16, б). Если нагревать спицы, близко расположенные к полюсу, то вертушка начнёт вращаться вокруг вертикальной оси. Вращение объясняется тем, что спица, попавшая в пламя горелки, быстро нагревается, теряет свои ферромагнитные свойства и перестаёт притягиваться к полюсу; её место, вследствие притяжения к полюсу, занимает более холодная спица.
Этот процесс всё время повторяется, и поэтому вертушка начинает непрерывно вращаться. Мы получаем своеобразный двигатель. Впрочем, коэффициент полезного действия такого термомагнитного двигателя очень низок.
Впервые исчезновение магнитных свойств при нагреве железа описал ещё в 1600 году английский врач Вильям Гильберт—первый исследователь магнетизма. Более подробно это явление было изучено в 1895 г. французским учёным Пьером Кюри. Температуру, при которой данный ферромагнетик теряет свои ферромагнитные свойства,
Стали называть температурой Кюри, или точкой Кюри.
Для железа эта температура равна 768° С, для никеля 365° С, для кобальта 1150° С. Сплав, состоящий из 30% никеля и 70% железа, имеет точку Кюри 80° С, а элемент гадолиний— 16° С; следовательно, при комнатных температурах гадолиний находится в парамагнитном состоянии, и лишь при понижении температуры обнаруживается его ферромагнетизм.
В некоторых веществах электрическое взаимодействие магнитных моментов атомов приводит к тому, что магнитные моменты атомов располагаются антипараллельно («анти» значит против) друг другу (рис. 17), т. е. возникает антипараллельная самопроизвольная намагниченность. Это явление получило название антиферромагнетизма.
Антиферромагнетизмом обладают некоторые окислы марганца, кобальта, хрома и многие другие вещества. Для каждого из этих веществ, подобно ферромагнетикам, существует своя температура Кюри, при которой антипараллельное упорядоченное расположение магнитных моментов разрушается — тело из антиферромагнитного состояния переходит в парамагнитное.
Рис. 17. Самопроизвольное антипараллельнсе расположение магнитных моментов, приводящее к антиферромагнетизму. |
Рассмотрим теперь подробнее, как распределяются области самопроизвольной намагниченности в ферромагнетике. Как мы уже знаем, при взаимодействии магниты стремятся повернуться друг к другу разноимёнными по
люсами, так как тогда их положение будет устойчивым. Наиболее устойчивым расположением нескольких магнитов будет такое, когда они образуют замкнутую систему, например, в виде четырёхугольника (рис. 18, а). Отсюда понятно, почему ферромагнетик не может состоять сплошь из одной области самопроизвольной намагниченности: такое состояние ферромагнетика будет неустойчивым. Более устойчивым оно будет тогда, когда эта самопроизвольная намагниченность разобьётся на области, которые располо-
Рис. 18. Ферромагнетик разбивается на области самопроизвольной намагниченности, которые стремятся расположиться замкнутыми цепочками. |
Причины деления ферромагнетика на области самопроизвольной намагниченности выяснили советские физики Л. Д. Ландау и Е. М. Лифшиц.
Как убедиться на опыте в существовании областей самопроизвольной намагниченности? Это можно сделать довольно простым способом. Каждая область подобна маленькому магниту; поэтому на границе между областями должны существовать рассеянные магнитные поля (как они существуют у магнитов). Эти поля можно обнаружить, поливая поверхность отшлифованного ферромагнетика жидкостью, в которой взмучен очень мелкий железный порошок. Если жидкость вязкая, то частицы порошка не оседают на дно сосуда, а находятся в жидкости во «взвешенном» состоянии. Наблюдая з микроскоп поверхность ферромагнетика, можно видеть, что частицы порошка, затягиваясь в места рассеянных полей, располагаются на поверхности в виде правильного узора (рис. 19), напоминающего расположение областей намагниченности, показанное на рис. 18. Такие узоры наблюдаются на поверхности ферромагнетика даже в отсутствие внешнего поля, но они никогда не возникают на поверхности неферромагнитных веществ.
Рис. 19. Узоры магнитного порошка, наблюдаемые на поверхности ферромагнитного кристалла кремнистого железа. Магнитный порошок располагается по границам областей самопроизвольной намагниченности. |
Изменение намагниченности образца при наложении внешнего поля сопровождается смещением линий узора. Киносъёмка фигур при медленно изменяющемся поле обнаружила внезапные смещения линий. Этот факт говорит о том, что процесс намагничивания происходит скачкообразно. Скачкообразные изменения намагниченности очень хорошо могут быть изучены следующим способом. На рис. 20 показана ферромагнитная проволочка, пропущенная сквозь катушку. Концы катушки присоединены к усилителю и громкоговорителю. При медленном изменении внешнего магнитного поля вблизи проволочки, например, при медленном поворачивании магнита на 180°, в прово
лочке происходит резкое изменение в расположении отдельных областей самопроизвольной намагниченности (перемагничивание). Это вызывает появление индукционных токов в катушке, которые после усиления дают в громкоговорителе хорошо слышимые щелчки. Если бы пе-
Рис. 20. Схема - опыта, доказывающего, что намагничивание происходит скачкообразно. |
ФерряАгагятт |
Ремагничивание областей происходило постепенно, то мы получили бы плавное нарастание тока в катушке и в громкоговорителе ничего бы не услышали.