ЧАСТОТНОЕ УПРАВЛЕНИЕ АСИНХРОННЫМИ ДВИГАТЕЛЯМИ
Круговая диаграмма АД при питании от источника тока
В последнее время в связи с развитие регулируемого асинхронного электропривода возникла необходимость изучения свойств АД при питании его от источника тока. Это объясняется тем, что значительная часть используемых в приводе преобразователей частоты обладает свойствами источника тока, т. к. они формируют в фазах двигателя токи, не зависящие от режима работы машины и ее параметров.
В этом случае схема замещения АД имеет
вид, показанный на рис. 1.14. Построим векторную диаграмму этой цепи, совместив, как обычно, вектор основного магнитного потока Фт с вещественной осью (рис. 1.15). Тогда ток намагничивания 1_т будет сонаправлен с потоком.
Напряжение U_ab в ветви ротора уравнове-
Uab Uab 1+2*; |
шивается суммой падений напряжений на r2/s и х2а и при изменении скольжения вектор тока ротора /2 описывает окружность диаметром Uab /х2а с центром,
- где £2о = |
расположенным в точке 1т л
эффициент рассеяния ротора.
Поскольку в исследуемой модели мы пренебрегаем потерями в магнитопро - воде, то все точки, отделяющие на круговой диаграмме дуги, соответствующие режимам работы АД, будут симметричными относительно вещественной оси. Точки холостого хода (s = 0) и бесконечно больших скольжений (s = ±00) расположатся на вещественной оси, а точка короткого замыкания (s = 1,0) - на пересечении гипотенузы (или её продолжения) прямоугольного треугольника ABC, катетами которого в некотором масштабе являются х2а (АВ) и г2 {ВС).
Так как в А ДУТ значение тока статора 1Х остаётся неизменным во всех режимах, то геометрическим местом точек конца вектора 1_х является полуокружность QlPlNlMlM2N2P2Q2 с центром в начале координат и радиусом равным |/j|.
С другой стороны, ток 1_х равен сумме тока намагничивания и тока ротора, поэтому конец этого вектора должен располагаться в точке круговой диаграммы тока /2, соответствующей режиму работы АД (скольжению s). Следовательно, он
будет располагаться в точке пересечения полуокружности, соответствующей его модулю, с окружностью круговой диаграммы тока /2.
Изменение режима работы АД будет приводить к изменению полного сопротивления участка а-Ъ схемы замещения, что при вызовет изменение
падения напряжения U_ab. Но с напряжением UаЪ линейно связаны ток намагничивания и диаметр окружности круговой диаграммы. Поэтому при изменении режима работы АД круговая диаграмма будет изменять диаметр и положение цен-
внутри л |
тра, оставаясь
а = ± arcsin
vl+ 2k2a j касательных, образующих с вещественной осью угол Это непосредственно следует из рассмотрения прямо
угольного треугольника, гипотенузой которого является центр круговой диаграм
Uab 1 + 2 к |
2ст |
ОА |
мы L |
и касательная, прове- |
2 к. |
2ст ) |
а катетами её радиус |
дённая из начала координат. Отсюда -
Рис. 1.15. Круговая диаграмма АД при питании от источника тока. |
На рис. 1.15 показаны два произвольных режима работы АД и соответствующие этим режимам круговые диаграммы. Чтобы не усложнять рисунок, векторы токов изображены только для одного из режимов. В первом случае вектор 1_х находится в точке Nx, расположенной на дуге двигательного режима АД. При увеличении скольжения ток ротора растёт, а намагничивания - уменьшается. Поэтому круговая диаграмма смещается вдоль касательных к началу координат, уменьшаясь в диаметре, и образует новую точку пересечения - Мх. Точки N2 и М2 соответствуют таким же скольжениям в генераторном режиме. Предельными положениями круговой диаграммы будут касания ею полуокружности тока снаружи (режим холостого хода) и внутри (режим бесконечно большого скольжения).
Интенсивность трансформации круговой диаграммы тока /2 при изменении
нагрузки определяется углом а между касательными, внутри которых она расположена, а этот угол, в свою очередь, полностью определяется коэффициентом рассеяния ротора к2п. В частности, он определяет величину дуги полуокружности
тока 1_х, в пределах которой может находиться ток статора при всех возможных режимах работы АД.
Если пренебречь потоком рассеяния ротора, то окружности векторных диаграмм /2 выродятся в прямые ЛИНИИ РХР2 И 0 2 ’ проходящие через точки концов
векторов тока намагничивания (рис. 1.15), и ток /2 потеряет реактивную составляющую.