ВОЗОБНОВЛЯЕМЫЕ ИСТОЧНИКИ ЭНЕРГИИ

ТЕРМОЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ХОЛОДИЛЬНИКИ И ТЕПЛОВЫЕ НАСОСЫ

Эффект Пельтье обратим, поскольку направление теплово потока зависит от направления протекающего через термопару тока. Тепло - поток может передаваться от холодной стороны термопары к горячей, и, след вательно, термопара может работать как холодильник или тепловой насос. Как количество тепла может быть передано в этом случае? Для упрощения зада предположим, что a, R и А не зависят от температуры, что не вполне соотве г ствует действительности.

5.11.1. Расчет характеристик термопар

Пусть имеется некоторая батарея из термопар, для которой па метры a, R и Л известны. Предположим, например, что а = 0,055 В/К, R = 4,2 Ом Л = 0,25 Вт/К. Предположим также, что тепловой поток направлен от стенки с темг ратурой Тс = 278 К к стенке с температурой Тн = 338 К. В этом случае АТ = 60 К_ Пусть Рс — тепловая мощность, отнимаемая от холодного резервуара,

1

(■2

RI

Рс = - ААТ + а. Тс1

В данном случае

(73

Рс = -15,0 + 15,29/ -2Д/2

Количество электрической энергии, требуемой лля осуществления этого п цесса,

(74

РЕ = ССД77 + RI2.

Отношение тепловой мощности, отбираемой от холодной стенки, к затр ченной электрической мощности называется коэффициентом преобразсвь теплового насоса фс.

-ЛД Т + aTcI - ^ RI2

фг =----------------------- 7------- ■ (75)

с аД77 + RI

Для «идеальной» термопары (R = 0 и Л = 0) и фс = ТС/АТ. Этот коэффициент ;ывается эффективностью (КПД) цикла Карно для тепловых насосов фСапю4 (см. задачу 5.34). В нашем случае фСагпо, = 4,63. Реальная термопара имеет коэф­фициент преобразования гораздо более низкий, чем фСатоГ

50

25

Ток (А)

рис. 5.14. Зависимости тепловой мощности, передаваемой от холодной стенки к горя­чей, и коэффициента преобразования теплового насоса от величины элект­рического тока I. Отметим, что приведенные зависимости имеют максимум при различных значениях 1

На рис. 5.14 показана зависимость мощности, отбираемой у холодного ре­ву ара, Р( от электрического тока, протекающего через термопару. В том /чае, если К 0 (не показано на рисунке), тепловой поток будет направлен сторону холодного резервуара. При 1-0 (также не показано на рисунке) ект Пельтье отсутствует и тепловой поток, обусловленный теплопровод - jto. по-прежнему направлен в ту же сторону. При дальнейшем увеличе - [ тока из-за эффекта Пельтье тепловой поток начинает уменьшаться и в ой-то момент (в устройстве, сконструированном должным образом) тепло - ( поток поменяет направление, т. е. тепло будет передаваться от холодной нки к горячей. Вначале количество тепла, передаваемого в этом направ - нии. будет расти с ростом тока I. Но затем увеличение количества тепла, -- (ясмого в результате джоулева нагрева, приведет к подавлению эффекта

Пельтье и соответствующему уменьшению теплового потока, направление ~ от холодной стенки к горячей.

(76І

Легко вычислить ток, при котором тепловой поток Рс будет иметь мак мальное значение,

—f = аГс-К/ = 0,

At

откуда

Anax cooling O-T^/R,

при этом мощность теплового насоса

Р

Стах

(7' >

В нашем случае ток, соответствующий максимальной мощности, равен 3,64 А. а сама максимальная мощность равна 12,83 Вт.

Минимальная температура, которую можно достичь с помощью теплові насоса, соответствует температуре, при которой РСтах = 0:

(75,|

откуда

-1 + ^/1 + 2Z7^

(SOi

(81)

В нашем примере мы имеем Z = 0,00288 К-1 и ТСпш] = 249 К. Ток, при которс получается минимальная температура, равен 3,26 А, при это. перекачиваем а мощность равна нулю. Таким образом, любая температура выше 249 К мо:. быть достигнута.

Аналогичным образом можно вычислить значение тока, при котором будсГ иметь место максимальное значение коэффициента преобразования теплової насоса

отсюда получим

ЛАТ

^ = [-ЛД Т + аТс1 - і Rl2 j (—1)(<хД7У + Rl2) 2 (схД Т + 2R1) +

Это выражение может быть записано в виде

j _ аАТ

(84)

R{m-1) ’

:м задачу 5.33).

Подставляя выражение для /в уравнение (75) и проводя алгебраические пре • >5разования, можно показать, что максимальное значение коэффициента пре. « газования термоэлектрического холодильника равно

(85)

Фсорі -

Тс ( m ~ Ту і Тс

AT I m + l

ijc m = -J + Z < Т > , a TC/AT, согласно данному выше определению — эффек­тивность цикла Карно для холодильника.

В нашем случае имеем

= VI + Z <Т> = + 0,00288 р38^ 278 j = 1,374,

278 fl,374-338 278

= 1 = °’308 ■

,374 +1

(86)

m

(87)

При этом ток будет равен

аАТ 0,055(338-278)

(88)

= 2,10 А.

R(m-1) 4,2(1,374-1)

В табл. 5.8 проводится сравнение двух батарей, изготовленных из идентич - л термопар. Каждая из батарей отводит 100 Вт тепла от стенки с температурой 258 к 323 К. Одна батарея работает с минимальным числом элементов, т. е. токе, который соответствует максимальному значению Р(. Вторая батарея тает в режиме, при котором ток имеет значение, соответствующее макси - іьному значению коэффициента преобразования. Большая эффективность оой батареи достигается за счет большего числа используемых элементов. Обычно характеристики термопар, используемых в качестве теплового насоса, лставляют на графике, подобном изображенному на рис. 5.15, где приведена кгеристика устройства из нашего примера, которая в определенной степени ветствует характеристике модуля Tellurex CZ1-1.0-127-1.27, представляющего й батарею из L27 элементов, соединенных последовательно. Большое значе - а, принятое выше, относится ко всему модулю, и, следовательно, а одного мента равно 0,055/127 = 0,000433 В/К.

Таблица 5 8 Характеристики устройства, работающего в режиме максимального теплой" потока Рс и оптимального фс при Рс = 100 Вт

Число ячеек

РЕ, Вт

Рн, Вт

ф,%

Максимум Рс

100

540

640

18,5

Оптимум фс

161

336

436

29,7

Рис. 5.15. Типичные характеристики термопары

90 80 60 40 20 0

АТ, К

ВОЗОБНОВЛЯЕМЫЕ ИСТОЧНИКИ ЭНЕРГИИ

РАБОТА

Выше мы говорили о том, что газ, находящийся в цилиндриче­ском сосуде с поршнем, может совершать работу. Какова эта работа? Сила, действующая на поршень со стороны газа, равна рА, где А …

ПЕРВЫЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМИКИ

Подведем некоторое количество Q теплоты к газу, находящему- ■ : цилиндре с адиабатическими стенками и поршнем внутри, который может ■сремещаться без трения. Наличие адиабатических стенок означает, что тепло - р …

УДЕЛЬНАЯ ТЕПЛОЕМКОСТЬ ПРИ ПОСТОЯННОМ ОБЪЕМЕ

При изменении температуры некоторого фиксированного коли­чества газа будет меняться его внутренняя энергия. Если при этом объем газа остается постоянным (например, газ помещен в сосуд с жесткими стенками), то изменение его …

Как с нами связаться:

Украина:
г.Александрия
тел./факс +38 05235  77193 Бухгалтерия
+38 050 512 11 94 — гл. инженер-менеджер (продажи всего оборудования)

+38 050 457 13 30 — Рашид - продажи новинок
e-mail: msd@msd.com.ua
Схема проезда к производственному офису:
Схема проезда к МСД

Оперативная связь

Укажите свой телефон или адрес эл. почты — наш менеджер перезвонит Вам в удобное для Вас время.