ВОЗОБНОВЛЯЕМЫЕ ИСТОЧНИКИ ЭНЕРГИИ

Ионная термоэмиссия

Выведем выражение для термоэмиссионного ионного тока, поя ляющегося в результате поверхностной ионизации паров цезия, обсуждавшей выше. При поверхностной ионизации захватывается электрон атома цезия, соответствующий ион освобождается.

(55)

В одномерном приближении поток атомов, движущихся в любом из дь> возможных направлений

Ф = — пи. 2

Коэффициент 1/2 связан с тем, что половина атомов движется в одном направ лении, а вторая половина — в противоположном.

Так как 1/2 mCsv2 = 1/2 kTCs (здесь TCs — температура газа, состоящего из ато мов цезия), то скорость

(56)

je mCs - масса атома цезия. Теперь поток можно представить в виде

(57)

Для идеального газа имеем п = p(s/kTCb^ и, следовательно,

(58)

В трехмерном случае правильное выражение для потока записывается в ;е

(59)

1

Газ в межэлектродном пространстве состоит из электронов и тяжелых ча - *ш двух видов: атомов и ионов (имеющих практически одну и ту же массу ). Следовательно, поток, который мы вычисляем, является суммой потока нов Ф, и потока нейтральных атомов Фп и уравнение (59) можно перепи­ть в виде

(60)

В нашем случае ионизация нейтральных атомов происходит за счет тепловой ргии и подчиняется закону Больцмана:

Ф*'°СеХР ’

Т — температура электрода; ф — работа выхода; фіоп — потенциал ионизации «а цезия.

Для цезия коэффициент пропорциональности принимается равным 1/2 и, овательно,

Ф" 2ехР ^(6'оп-Ф)

Ф, _________ 1

Полученное выражение известно как уравнение Саха-Ленгмюра. При ф < фіоп ізация не прекращается полностью, однако она быстро уменьшается с умень - меч величины ф.

Нас интересует не отношение Ф - к Фи. а отношение Ф(. к полному потоку тых частиц, т. е. Ф(. + Фп:

(61)

(62)

Ф,

(

ф. + ф

1 + Ъ" 1+21ехр кї (Фі°П - Ф)

Из уравнений (63) и (60) можно получить

Ф,=

Рс,

QPcs

Последнее выражение представляет собой ионный ток насыщения, эмш 1 емый горячим электродом, находящимся в атмосфере паров цезия.

ВОЗОБНОВЛЯЕМЫЕ ИСТОЧНИКИ ЭНЕРГИИ

РАБОТА

Выше мы говорили о том, что газ, находящийся в цилиндриче­ском сосуде с поршнем, может совершать работу. Какова эта работа? Сила, действующая на поршень со стороны газа, равна рА, где А …

ПЕРВЫЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМИКИ

Подведем некоторое количество Q теплоты к газу, находящему- ■ : цилиндре с адиабатическими стенками и поршнем внутри, который может ■сремещаться без трения. Наличие адиабатических стенок означает, что тепло - р …

УДЕЛЬНАЯ ТЕПЛОЕМКОСТЬ ПРИ ПОСТОЯННОМ ОБЪЕМЕ

При изменении температуры некоторого фиксированного коли­чества газа будет меняться его внутренняя энергия. Если при этом объем газа остается постоянным (например, газ помещен в сосуд с жесткими стенками), то изменение его …

Как с нами связаться:

Украина:
г.Александрия
тел./факс +38 05235  77193 Бухгалтерия
+38 050 512 11 94 — гл. инженер-менеджер (продажи всего оборудования)

+38 050 457 13 30 — Рашид - продажи новинок
e-mail: msd@msd.com.ua
Схема проезда к производственному офису:
Схема проезда к МСД

Оперативная связь

Укажите свой телефон или адрес эл. почты — наш менеджер перезвонит Вам в удобное для Вас время.