ТЕОРИЯ сварочных процессов

Вторая схема нагрева

уЯт

Рис. 7.9. Нагрев электродной проволоки при механизированной подаче: а - распределение температур при дуговой сварке; б - схема действия источников теплоты в проволоке при дуговой сварке; в - распределение температур при элек­трошлаковой сварке проволоками; г - схема действия источников теплоты в про­волоке при электрошлаковой сварке

Яш __ X

При дуговой или электрошлаковой сварке с механизированной подачей электродной проволоки (рис. 7.9) ее нагрев также осущест­вляется двумя источниками теплоты - проходящим током (<qT) и
дугой (iq, рис. 7.9, б) или шлаковой ванной (^ш, рис. 7.9, г). Длина нагреваемой части при этом остается постоянной и равной вылету электрода /. Ввиду высокой скорости подачи проволоки влияние нагрева теплотой дуги или шлаковой ванны сказывается только в непосредственной близости от расплавляемого торца электрода.

В отличие от первой схемы нагрева распределение температур при нагреве проходящим током в вылете движущегося со скоро­стью подачи vnn электрода не является равномерным. Это обстоя­тельство связано с тем, что время нагрева произвольного сечения зависит от его положения (координаты х). Так, непосредственно у токоподвода (х = I) электрод имеет начальную температуру Гн, а на расстоянии х* = / - х от токоподвода сечение испытывало нагрев проходящим током в течение времени f = xf! vnn. Используя выра­жение (7.45) и пренебрегая теплоотдачей с поверхности (b = 0), а также тепловым потоком в направлении оси электрода, получаем линейное распределение приращений температуры по длине элек­трода:

ДГт(;с) = -2-^—І (7.47)

С’Р ^ПП

Таким образом, в результате подогрева в вылете электрода протекающим током при приближении к расплавляемому тепло­той дуги торцу электрода металл уже подогрет до температуры

Г}2 I

7Х/) = :ГН+ . (7.48)

Ф vnu

С учетом полученных выражений распределение температур в электроде при второй схеме нагрева (см. рис. 7.9) может быть опи­сано выражением

Т(х) = Тн+АТт(х) + [Тк ~ТН - ДГт(0]ехр((7.49)

ТЕОРИЯ сварочных процессов

Граничные условия

Чтобы решить дифференциальное уравнение теплопроводно­сти, необходимо задать распределение температур в начальный момент времени (начальное условие) и условия взаимодействия тела с окружающей средой на его границах (граничные условия). Начальное условие определяется …

Основные допущения и упрощения, принятые в классической теории распространения теплоты при сварке

На современном уровне развития математики аналитическое решение уравнения теплопроводности в общем виде (5.21) еще не найдено, однако при введении некоторых допущений и упрощений можно получить пригодные для практического использования ча­стные …

Дифференциальное уравнение теплопроводности

Сложный процесс изменения температуры точек тела с коор­динатами jc, у, z во времени t описывается дифференциальным уравнением теплопроводности. Для вывода этого уравнения необ­ходимо рассмотреть баланс теплоты в некотором элементарном объеме …

Как с нами связаться:

Украина:
г.Александрия
тел./факс +38 05235  77193 Бухгалтерия
+38 050 512 11 94 — гл. инженер-менеджер (продажи всего оборудования)

+38 050 457 13 30 — Рашид - продажи новинок
e-mail: msd@msd.com.ua
Схема проезда к производственному офису:
Схема проезда к МСД

Оперативная связь

Укажите свой телефон или адрес эл. почты — наш менеджер перезвонит Вам в удобное для Вас время.