ТЕОРИЯ сварочных процессов

Расчет размеров зоны проплавления

Теоретически очертание ванны расплавленного металла соот­ветствует очертанию изотермической поверхности, соответствую­щей температуре плавления Гпл. Однако в известных расчетных
схемах не учитываются распределенный характер источника тепло­ты, наличие зазора и разделки кромок, давление дуги, движение ме­талла в сварочной ванне, скрытая теплота плавления, переменные значения теплофизических свойств и др. Вследствие этого расчет позволяет оценить размеры ванны весьма приближенно.

Длина ванны L при наплавке валика на массивное тело может

быть рассчитана по формуле (6.40) при Т Тпп:

Ширина ванны в предположении, что источник теплоты быст­родвижущийся, может быть оценена с помощью выражения (7.27)

для вычисления ширины зоны нагрева при Т = Тпп:

(7.30)

Площадь проплавления основного металла при наплавке вали­ка на массивное тело можно определить как площадь, ограничен­ную в поперечном сечении линией максимальных температур,

равных температуре плавления Тпл. Учитывая, что в поперечном сечении изотермы представляют собой полуокружности, запишем следующее выражение для площади проплавления:

Выражение (7.3) для расчета максимальных температур с уче­том (7.31) принимает вид

Отсюда выразим Fnp, учитывая что Тт(гш) = Гпл: Z7 я!*_

(7.33)

F"P еср{Тт -Тяу

Для однопроходной сварки листов с полным проплавлением, используя расчетную схему быстродвижущегося линейного ис­точника в пластине без теплоотдачи, получаем на основе (6.41) и

(7.4) следующие выражения:

L=------------ І;-------- - р (7.34)

4й. ф»2(7;,л -Гн)

В = 2/пл = у* (7.35)

ПЛ ср{Тш-Тн)

Fnp=B8. (7.36)

Форма и размеры ванны при прочих равных условиях (мощно­сти источника теплоты и скорости сварки) существенно зависят от характера подачи и температуры присадочного металла. При по­даче в ванну холодной непрерывной или рубленной на мелкие час­ти проволоки ванна становится короче. Поэтому оценка L, В и Fnp

по формулам (7.29), (7.30), (7.33)-(7.36) справедлива лишь для

идеализированных условий. Поправочные коэффициенты для бо­лее точного определения размеров ванны могут быть получены экспериментально.

ТЕОРИЯ сварочных процессов

Граничные условия

Чтобы решить дифференциальное уравнение теплопроводно­сти, необходимо задать распределение температур в начальный момент времени (начальное условие) и условия взаимодействия тела с окружающей средой на его границах (граничные условия). Начальное условие определяется …

Основные допущения и упрощения, принятые в классической теории распространения теплоты при сварке

На современном уровне развития математики аналитическое решение уравнения теплопроводности в общем виде (5.21) еще не найдено, однако при введении некоторых допущений и упрощений можно получить пригодные для практического использования ча­стные …

Дифференциальное уравнение теплопроводности

Сложный процесс изменения температуры точек тела с коор­динатами jc, у, z во времени t описывается дифференциальным уравнением теплопроводности. Для вывода этого уравнения необ­ходимо рассмотреть баланс теплоты в некотором элементарном объеме …

Как с нами связаться:

Украина:
г.Александрия
тел./факс +38 05235  77193 Бухгалтерия
+38 050 512 11 94 — гл. инженер-менеджер (продажи всего оборудования)

+38 050 457 13 30 — Рашид - продажи новинок
e-mail: msd@msd.com.ua
Схема проезда к производственному офису:
Схема проезда к МСД

Оперативная связь

Укажите свой телефон или адрес эл. почты — наш менеджер перезвонит Вам в удобное для Вас время.