ТЕОРИЯ сварочных процессов

Использование принципа наложения при расчетах температурных полей

Мгновенный источник теплоты, распределенный произволь­ным образом по поверхности или объему тела, можно представить совокупностью мгновенных сосредоточенных источников - то­чечных, линейных или плоских. Непрерывно действующий непод­вижный источник также можно представить как совокупность од­нотипных мгновенных источников, действующих в одной и той же области пространства в последовательные моменты времени. Не­прерывно действующий движущийся источник можно представить совокупностью мгновенных источников, действующих последова­тельно во времени в соответствующих областях пространства. Та­ким образом, любая сложная схема ввода теплоты в тело может быть представлена совокупностью мгновенных сосредоточенных источников.

Процесс распространения теплоты от элементарных источни­ков (мгновенных сосредоточенных) описывается выражениями

(6.1) —(6.3). Поскольку указанные выражения являются решениями линейных дифференциальных уравнений с постоянными коэф­фициентами (согласно принятым допущениям), то сумма любого числа таких решений также удовлетворяет соответствующим дифференциальным уравнениям. Физически это означает, что процессы распространения теплоты от отдельных источников не взаимодействуют между собой, а просто накладываются друг на друга. Принцип наложения (суперпозиции) состоит в том, что из­менение температуры в процессе распространения теплоты при совместном действии ряда источников (стоков) теплоты рассмат­ривается, как алгебраическая сумма изменений температуры от действия каждого источника (стока) в отдельности.

Принцип наложения неприменим, если: а) считать зависящими от температуры теплофизические свойства материала X, ср и ко­
эффициент теплоотдачи а; б) учитывать фазовые или структурные превращения в материале, происходящие с выделением или по­глощением теплоты.

Использование принципа наложения является основным приемом расчета тепловых процессов в классической теории рас­пространения теплоты при сварке.

ТЕОРИЯ сварочных процессов

Граничные условия

Чтобы решить дифференциальное уравнение теплопроводно­сти, необходимо задать распределение температур в начальный момент времени (начальное условие) и условия взаимодействия тела с окружающей средой на его границах (граничные условия). Начальное условие определяется …

Основные допущения и упрощения, принятые в классической теории распространения теплоты при сварке

На современном уровне развития математики аналитическое решение уравнения теплопроводности в общем виде (5.21) еще не найдено, однако при введении некоторых допущений и упрощений можно получить пригодные для практического использования ча­стные …

Дифференциальное уравнение теплопроводности

Сложный процесс изменения температуры точек тела с коор­динатами jc, у, z во времени t описывается дифференциальным уравнением теплопроводности. Для вывода этого уравнения необ­ходимо рассмотреть баланс теплоты в некотором элементарном объеме …

Как с нами связаться:

Украина:
г.Александрия
тел./факс +38 05235  77193 Бухгалтерия
+38 050 512 11 94 — гл. инженер-менеджер (продажи всего оборудования)

+38 050 457 13 30 — Рашид - продажи новинок
e-mail: msd@msd.com.ua
Схема проезда к производственному офису:
Схема проезда к МСД

Оперативная связь

Укажите свой телефон или адрес эл. почты — наш менеджер перезвонит Вам в удобное для Вас время.