Оптоэлектроника

Оптический параметрический генератор (ОРО) с двойным резонансом: общий случай

И наконец, кратко приведем ниже уравнения, описывающие ЭЛОРО в общем режиме ф Я2), которые имеют значение для практических применений, но которые достаточно утомительно выводить. В предположении реализации точ­ного двойного резонанса (Г = 0) и при комбинировании (12.Е.1 б) и (12.Е.2) получаем:

(12.Е.34)

подпись: (12.е.34)

КЬ =

подпись: кь =Du.

Уі(т> + «2 )(И| - «2 )

Здесь: с учетом соотношения сохранения потока (12. Е.34) константы тхит2 опре­деляются соотношением:

2“2L

Я-R,

2 _

Т3 = Rxu] - R2ul =

= Pin + R2U

1-Я,

(12.E.35 а) (12.Е.356)

 

Оптический параметрический генератор (ОРО) с двойным резонансом: общий случай

(12.E.36)

подпись: (12.e.36)При использовании функций Якоби, определенных в (12.Е.12) уравнение (12.Е.34) может быть записано в виде:

Hl1- R'

Гчгч

1

1

V*,-Д2

1 - R, P,„ + R2U]l

/

IicLyjp,„ + R2u22L = sn

Ф

Г 11'

-R,

1

1

Щl

ІД/ ^

V

2U-

-Д2

1 - R,

Pm + fyh

/

Sn'

Это последнее уравнение приводит к уравнению (12.Е. 13) для случая SROPO (R2 = 0). Выражение для пороговой мощности ps легко получается при u2L = О, а именно:

К1у[р^ = log

подпись: к1у[р^ = log

(12.E.37)

подпись: (12.e.37)Уі - я, + Ji - r2

(12.Е.38)

подпись: (12.е.38)Эта формула несколько отличается от обычного выражения, полученного в уравне­нии (12.61). И вновь ОРО достигает оптимального условия функционирования (эф­фективность = 100%), когда выполняется условие р. п = (1 — Я)и^, а именно:

/

I 1-Й,

1

1

Sn-'

4

V Д. - *2

.

1

1

LKL л/Рsat - л/І ^2

^1 ^2 1 - Rt

Это выражение позволяет проследить изменение нормированной величины мощно­сти насыщения в функции коэффициентов отражения и /^, а именно в области между случаями 8ЛОРО и ЭЛОРО (смотрите рис. 12.Е.2). Зависимость нормирован­ной величины Р — Р имеет, к сожалению, достаточно тяжеловесный вид:

Д, - *2 У _

1 - Rx X + Я2У

(12.Е.39)

- sn

подпись: - sn

Д/1 - R, + Vl - R1

Sn-1

'i М-Л,

J( - R,)R2 + J( - R,)R,

IRt-R2

подпись: д/1 - r, + vl - r1 sn-1 'i м-л,
j( - r,)r2 + j( - r,)r, irt-r2

І yjx + R2Y = log

подпись: і yjx + r2y = logR,-R2 У 1 -/?, X + R2Y

В качестве компенсации за тяжеловесность выражения из этой формулы с неко­торыми алгебраическими могут быть получены формулы для всех эксперименталь­ных случаев, рассмотренных выше, при этом может быть получено выражение для случая DROPO. Рисунок 12.Е.1 демонстрирует численные результаты для характери­стик Pout — Рь, полученных для = 90% при коэффициенте отражения = 20%.

Оптоэлектроника

Приобретаем- купить осциллограф, тепловизоры, источники питания

Тепловизионные камеры. Тепловизоры testo - полупроводниковые приборы, наделённые возможностью наблюдать тепловое либо световое излучение. Тепловизор flir на собственном мониторе изображает оранжевыми, красными и желтыми цветами объекты, источающие тепло, но прохладные …

Конкуренция мод: перекрестные модуляторы

В дополнении 11.Д мы видели, что вблизи порога полупроводниковый лазер может генерировать в многомодовом режиме несмотря на то. что усиливающая среда яв­ляется однородной. При достаточно сильном возбуждении настолько выше порога, …

Униполярные квантово-каскадные лазеры

Одной из характерных особенностей полупроводниковых лазерных диодов являет­ся то, что в прямо смещенном диоде принимают участие два типа носителей (элек­троны и дырки). Это делает традиционные лазерные диоды биполярными приборами. Существует …

Как с нами связаться:

Украина:
г.Александрия
тел./факс +38 05235  77193 Бухгалтерия
+38 050 512 11 94 — гл. инженер-менеджер (продажи всего оборудования)

+38 050 457 13 30 — Рашид - продажи новинок
e-mail: msd@msd.com.ua
Схема проезда к производственному офису:
Схема проезда к МСД

Оперативная связь

Укажите свой телефон или адрес эл. почты — наш менеджер перезвонит Вам в удобное для Вас время.