Оптоэлектроника

Оптические параметрические генераторы

Как было показано в предыдущем разделе, оптическое усиление, связанное с пара­метрическим усилением, достаточно слабо. Таким образом, от экспериментальной конфигурации, представленной на рис. 12.7,мы не можем ожидать достаточной эффективности преобразования. Эта ситуация полностью аналогична той, которую мы встречали в разделе 4.4 в ходе нашего изучения лазерного усиления. В связи с этим воспользуемся тем же самым приемом, который позволил нам добиться ла­зерных колебаний даже в слабо усиливающей среде, а именно — обратной оптичес­кой связью.

В этом случае мы помещаем нелинейный кристалл в центр оптического резона­тора Фабри—Перо (смотрите дополнение 9.Г), содержащего два зеркала с комплек­сными коэффициентами отражения г и г при этом г. = (Я)1/2ё* (где / = е или 5 соответственно для входа или выхода системы). Я есть коэффициенты отражения, а ф. соответствующие фазовые сдвиги (ф. = я-для металлических зеркал).

Исследуем два различных случая (смотрите рис. 12.8):

1. Генератор с простым резонансом. В этом случае зеркала обладают коэффици­ентами отражения, близкими к единице для сигнальной волны, но фактически ну­левыми для холостой волны.

2. Генератор с двойным резонансом. В этом случае зеркала обладают коэффици­ентами отражения, близкими к единице как для сигнальной, так и для холостой волны.

В обоих случаях зеркала, удовлетворяющие этим требованиям могут быть получены за счет нанесения многослойных диэлектрических композиций (смот­рите дополнение 9.Г). При последующем рассмотрении мощность накачки бу­дет предполагаться необедненной. Полный анализ будет приведен в дополне­нии 12.Е.

^2

I — ^

С%---------------------------------------------------------- ■*>

Г. а

Г,

Г2

». ............................................................................... Ь - -

Г-*--------------------------------------------------------- -*>

______ ;_____________________________ !—

_ ►

Б

Г2

Рис. 12.8. Принцип функционирования оптического параметрического генератора (ОРО). Нелинейный кристалл заключен в резонаторе между двумя зерка­лами Ме и М5. В том случае, когда параметрическое усиление, которое сигнальная волна со1 извлекает из пучка накачки соъ, превышает резонатор - ные потери, система начинает генерировать на частоте сог Мы можем до­биться, чтобы генерация была только на частоте используя резонаторы с простым резонансом (а) или одновременно как на частоте а)х сигналь­ной, так и дополнительной со2 волны, используя резонатор с двойным ре­зонансом.

Оптоэлектроника

Приобретаем- купить осциллограф, тепловизоры, источники питания

Тепловизионные камеры. Тепловизоры testo - полупроводниковые приборы, наделённые возможностью наблюдать тепловое либо световое излучение. Тепловизор flir на собственном мониторе изображает оранжевыми, красными и желтыми цветами объекты, источающие тепло, но прохладные …

Конкуренция мод: перекрестные модуляторы

В дополнении 11.Д мы видели, что вблизи порога полупроводниковый лазер может генерировать в многомодовом режиме несмотря на то. что усиливающая среда яв­ляется однородной. При достаточно сильном возбуждении настолько выше порога, …

Униполярные квантово-каскадные лазеры

Одной из характерных особенностей полупроводниковых лазерных диодов являет­ся то, что в прямо смещенном диоде принимают участие два типа носителей (элек­троны и дырки). Это делает традиционные лазерные диоды биполярными приборами. Существует …

Как с нами связаться:

Украина:
г.Александрия
тел./факс +38 05235  77193 Бухгалтерия
+38 050 512 11 94 — гл. инженер-менеджер (продажи всего оборудования)

+38 050 457 13 30 — Рашид - продажи новинок
e-mail: msd@msd.com.ua
Схема проезда к производственному офису:
Схема проезда к МСД

Оперативная связь

Укажите свой телефон или адрес эл. почты — наш менеджер перезвонит Вам в удобное для Вас время.