Машины, работающие по циклу Стерлинга

Полость сжатия

Изменение объема в полости сжатия определяется уравнением

Vc = -^-kVE[ + cos(G>—а)]. (4-18)

С помощью аналогичных преобразований можно получить в со­ответствующем виде выражения для давления и объема; следова­тельно, отводимая теплота из полости расширения выразится урав­нением

Q = ПрсрУЕк&ьтф — а) [1 + (1-62)12]

Поделив (4-19) на (4-17), получим:

Qc &sin(0— А) _ k (sin 0 cos a—cos 0 sin a) sina

------- —_ -------------------------------------------------------- :— /J I COS 06 ————— I (

Q sin 0 sin0 tg e ;

Так как

Tg6 =

TO

Qc

—T.

Q

Теплота, подводимая к полости расширения, имеет противо­положный знак по отношению к отводимой теплоте из полости сжа­тия, а их отношение равно т. Аналогично соответствующие выра­жения для работы в этих полостях имеют то же отношение, т. е. Рс = —хРЕ следовательно, производимая за цикл работа равна:

Я = Ря + Рс = (1—t)Q.

Для двигателя ТЕ>ТС, т. е. т< 1, и термический к. п. д. ра­вен:

_ подводимая теплота — отводимая теплота___ Q —XQ

Т подводимая теплота Q

ТЕ

Полученный к. п. д. равен к. п. д. цикла Карно.

Для холодильной машины Тс > ТЕ, т. е. х > 1, и холодильный коэффициент

Отводимая теплота _ Q _ 1 _ ТЕ Затраченная работа Q — Qc 1 — т ТЕ — Тс

Для теплового насоса Тс > ТЕу т. е. х > 1, и коэффициент эф­фективности теплового насоса

_ Отводимая теплота __ Qc т ___ Тс

Затраченная работа Q — Qc 1 — т ТЕ — Тс

Этот коэффициент обратен термическому к. п. д. двигателя,