Электрические свойства
ПЭВД обладает высокими диэлектрическими свойствами, обусловленными строением его макромолекул. Их сочетание с физико-механи-; ческими и химическими свойствами делает ПЭВД высококачественным диэлектриком, имеющим широкое применение.
Для ПЭВД характерно небольшое значение диэлектрической прони-;. цаемости, низкие значения диэлектрических потерь, большое удельное; электрическое сопротивление и высокая электрическая прочность (см.^ Приложение, табл. IV.6).
По диэлектрическим свойствам ПЭВД близок к алкановым углево-і дородам нормального строения — своим низкомолекулярным аналогам.: Однако в отличие от них он имеет боковые ответвления с СН3 - группами на конце этих ответвлений. О содержании СН3 - групп, ненасыщенных групп (главным образом винилиденовых 60—70%), а также кислородсодержащих групп —С=0, —О—Н и др. (остатки инициаторов и группы, образовавшиеся в результате окисления) можно судить по следующим данным:
СНз/ЮОС -С=С-/1000С
2 5 |
Е'= 2,28 ± 0,01; («д)2 =2,295. |
Кислородсодержащие группы, %
Дипольные моменты групп - СН3 и связей —С=С - невелики, например для связей —С=С— они составляют примерно 0,3D. Дипольные моменты полярных групп значительно больше, например для группы - О—Н 1,7Д а для группы —С=0 - 2,ID. Содержание полярных групп незначительно, поэтому резонансная и дипольная электрическая поляризуемости макромолекул ПЭВД крайне малы и практически вся поляризуемость его является электронной. В результате этого значения диэлектрической проницаемости є и квадрата показателя преломления, измеренные при одной и той же частоте, близки в соответствии с уравением Максвелла. Например, в [58, с. 406] указаны следующие значения этих величин: f
Разными авторами приводятся значения є', не сильно отличающиеся друг от друга.
Величина є' с изменением температуры меняется. Так, при повышении температуры от-50°С до комнатной значение е' уменьшается с 2,26 до 2,24 (рис. 7.29). Рост температуры от комнатной до 90°С вызывает дальнейшее снижение е' - до 2,14 [58, с. 407]. Общий вид приведенной на рис. 7.29 зависимости аналогичен виду зависимости плотности ПЭВД от температуры, что вполне закономерно.
Так как поляризуемость ПЭВД практически полностью имеет электронный характер и устанавливается за время порядка 10"1 s с, диэлектрическая проницаемость не зависит от частоты приложенного электрического поля. Действительно, по данным измерений многих авторов, в широком интервале частот от 102 до 1010 Гц значение є практически не меняется [58, с. 406]. Незначительные изменения могут быть объяснены наличием очень небольшого числа полярных групп.
Диэлектрическая проницаемость полиэтилена зависит от плотности, как это следует из уравнения Клаузиуса—Мосотти—Дебая. Эта зависимость имеет линейный характер в широком интервале изменения плотности. На рис. 7.30 представлены экспериментальные данные, из которых к ПЭВД относятся точки, лежащие в интервале значений плотности 918— 930 кг/м3 [58, с. 409]. Для ПЭВД с достаточной точностью может быть рассчитана молярная рефракция, входящая в формулу Клаузиуса—Мосотти— Дебая. Для групп — СН2— молярная рефракция равна 0,1857. При этом значении из уравнения получается следующая зависимость є от плотности р:
Рис. 7.30. Связь между диэлектрической проницаемостью и плотностью полиэтилена; измерения выполнены при 23 °С, частота 100 кГц |
Е' =2,276 +2,01 (р - 0,920) .
На рис. 7.30 эта зависимость нанесена сплошной линией. Видно, что имеется хорошее совпадение с экспериментальными данными (точки на
Рис. 7.29. Зависимость диэлектрической проницаемости ПЭВД от температуры |
Рис. 7.30) в широком интервале изменения значений плотности — от 918 до 960 кг/м3.
Диэлектрическая проницаемость ПЭВД зависит от наличия в нем полярных групп (—С=0, —О—Н и др.). Если при малом содержании этих групп некоторая разница в их числе от образца к образцу является причиной небольших различий значений диэлектрической проницаемо-- сти, измеренных разными авторами, то при большом содержании поляр-- ных групп значения є могут заметно возрастать. Содержание полярных групп в ПЭВД растет при различных внешних воздействиях в присутствии кислорода: повышении температуры, действии УФ - и ионизирующего излучения, термомеханической обработке и др., а также в результате направленного введения полярных групп при модификации полиэтилена (хлорировании, сульфохлорировании и т. д.). На рис. 7.31 в качестве примера показана кривая роста є при окислении ПЭВД в процессе вальцевания при 160 °С. Видно, что значение є возрастает с 2,25 до 3,1 [58, с. 420]. Хлорирование ПЭВД до 25 % дает увеличение є' до 4,1 при частоте 100 кГц [58, с. 421].
Аналогичные изменения значения є имеют место и при введении полярных групп в результате сополимеризации этилена с полярными мономерами (винилацетагом, акрилатамиидр.) по методу высокого давления... При этом в широком интервале составов наблюдается линейная зависимость є от содержания полярных групп [154, с. 34; 155; 156, с. 158].
С появлением и увеличением содержания в ПЭВД полярных групп
Є' 3,25 3,00 2,75 2,50 2,25 2,00 |
Растет зависимость є от частоты
Поля. Введение в полимер антиок-
0 1 2 3 4 5 6 Время, ч
Рис. 7.31. Изменение диэлектрической проницаемости ПЭВД в результате термо - окислительиой деструкции в процессе вальцевания при 160 °С; измерения выполнены при комнатной температуре, частота 50 МГц
Рис. 7.32. Частотная зависвмость tg6 ПЭВД, содержащего 0,13 % (об.) масла Оритес (компрессорная смазка) (7) и без примеси масла (2)
Сидантов предотвращает окисление ПЭВД и тем самым способствует стабилизации є'.
Диэлектрические потери ПЭВД — неполярного диэлектрика — очень низкие. Значение тангенса угла диэлектрических потерь ПЭВД лежит обычно в пределах 2 • Ю-4—3 ■ 10"4. Эти потери обусловлены наличием небольшого числа полярных групп и в меньшей мере СН3-группами и связями —С=С—, имеющими небольшие значения дипольных моментов. Снизить диэлектрические потери до минимума можно путем тщательной очистки полиэтилена от посторонних примесей и от низкомолекулярной части, обычно имеющей повышенное содержание окисленных групп, СН3-групп и связей —С=С—. Рост диэлектрических потерь предотвращают введением в полиэтилен антиоксидантов. Уменьшение содержания СН3-групп и связей —С=С— может быть достигнуто путем синтеза полимера при более низкой температуре и более высоком давлении (см. раздел 7.5).
Основной причиной диэлектрических потерь в полиэтилене являются полярные кислородсодержащие группы. В ПЭВД, по данным ИК-спектроскопии, имеются полярные группы различного характера. Так, группы С=0 могут быть кетонными, альдегидными, сложноэфирными, карбоксильными и другими, — например, они могут входить в перкислотные, перэфирные, перангидридные группы. Они могут находиться в сопряжении с ненасыщенными связями. Могут находиться в ПЭВД также группы - О-Н, - О-О-Н, - С-0-С-, - С-0-0-С-. Метод ИК-спектроскопии позволяет обнаружить эти группы и оценить их содержание.
Каждый тин полярных групп, имеющихся в ПЭВД, вносит свой вклад в диэлектрические потери, которые поэтому являются суммарными. В результате такого сложения слабовыраженных широких максимумов получается картина потерь, относительно мало зависящая от частоты приложенного напряжения.
Значения тангенса угла диэлектрических потерь были определены во многих работах. Различие данных, полученных разными авторами, объясняется тем, что в исследованных образцах различного происхождения соотношение разного типа полярных групп и их общее содержание различно.
Тангенс угла диэлектрических потерь неокисленного ПЭВД проявляет небольшую зависимость от частоты (кривая 2 на рис. 7.32) [157, с. 126]: в весьма широком интервале частот - от 102 до Ю10 Гц tgб изменяется незначительно. Низкие значения tg б объясняются, очевидно, высокой чистотой образца. Таким образом, ПЭВД является высококачественным диэлектриком с низкими потерями в широком диапазоне частот. Диэлектрические потери в области высоких частот связаны с полярными группами. В области средних частот потери связывают с дефектами кристаллической структуры в местах разветвлений цепи. Следует отметить, что в ПЭВД в небольшом количестве может присутствовать
Рис. 7.33. Температурная зависимость tgS ПЭВД при частоте 180 Гц (д) н 1 кГц (б) 1 — закаленный образец; 2 — образец получен медленным охлаждением из расплава |
В качестве примеси компрессорная смазка, в частности, масла Оритес, Лапрол, молекулы которых содержат полярные группы. Наличие этих примесей вызывает увеличение tg5 (см. рис. 7.32).
Диэлектрические потери ПЭВД обнаруживают заметную зависимость от температуры. На рис. 7.33, а [157, с. 83] показана температурная зависимость tg6 при частоте 180 Гц. Наблюдается небольшой максимум примерно при —7 °С.
На температурную зависимость tg6 влияет степень кристалличности ПЭВД. При закалке полимера степень кристалличности уменьшается на 10—15% по сравнению с незакаленным (отожженным) образцом. Это приводит к снижению tg6 в области низкочастотной релаксации и росту в области среднечастотной релаксации. Рис. 7.33, б демонстрирует различие температурной зависимости тангенса угла диэлектрических потерь для двух таких образцов [158]. Для образца, полученного из расплава медленным охлаждением, tg5 имеет максимумы при -100°С; -7 °С и +45 °С. В закаленном образце максимумы потерь в области отрицательных температур смещены в сторону более высоких температур: от -100°С к -80°С и от -7 °С к -4°С. Максимума в области 45 °С нет.
0,1 0,2 0,3 [О г], мл/см 2 |
С увеличением содержания полярных групп в ПЭВД tg5 растет практически линейно. Такой характер зависимости для случая окисления ПЭВД показан на рис. 7.34 [58, с. 365]. При больших степенях окисления tg6 возрастает значительно — па два и более порядков [рис. 7.35]. При окислении ПЭВД на воздухе скорость изменения tg6 возрастает с ростом температуры. При значительном окислении температурная зависи-
Рис. 7.34. Зависимость tg 6 ПЭВД от количества поглощенного при окислении кислорода
Мость tg5 для ПЭВД имеет вид, представленный на рис. 7.36. Наибольший максимум потерь наблюдается при +16°С. С увеличением степени окисления растет интенсивность максимумов потерь, а их положение по частоте не меняется [58, с. 418].
Увеличение tg б может происходить как при окислении в процессе эксплуатации вследствие воздействия различных сред, повышенных температур, УФ - и ионизирующего излучения и т. п., так и при введении различных добавок, а также при направленной модификации. Например, введение атомов хлора в полиэтиленовую цепочку (дипольный момент связи С—С1 составляет 2,05/3) приводит к значительному росту диэлектрических потерь. Так, при'массовой доле хлора в ПЭВД 2; 8 и 25% наблюдались максимумы tg 5 150 - 10" 4; 400 • 10" 4 и 1300 • 10" 4 при частотах 100; 10 и 1 МГц соответственно [58, с. 421].
Введение в ПЭВД полярных групп методом сополимеризации этилена с полярными мономерами (винилацегатом, акрилатами и др.) также приводит к значительному увеличению tg б. Так, при массовой доле ви - нилацетата в сополимере 10% tg6 возрастает до 50* 10~4 при частоте 10 кГц, до 100 • 10" 4 при частоте 100 кГц и до 200 • 10"4 при частоте 1 МГц [155; 156, с. 158]. При более высоком содержании винилацетата tg б растет практически линейно. Следует отметить, что сополимеры этилена с иолярНыми мономерами являются моделями при изучении зависимости диэлектрических потерь от строения введенных в полимер полярных групп.
Для защиты ПЭВД от свето - и термостарения в него вводят свето - и термостабилизаторы, которые тормозят процессы окисления. Обычно
Рис. 7.3S. Изменение tgS ПЭВД при термоокислнтельной деструкции в процессе вальцевания прн 160 °С; измерения выполнены прв комнатной температуре при
Частоте 50 МГц
Рис. 7.36. Температурная зависимость tgfi окисленного ПЭВД
Массовая доля термостабилизаторов составляет 0,05—0,2%, светостабили - заторов 0,5—0,65 %. Различные по строению стабилизаторы имеют разные дипольные моменты. В результате введения таких соединений в ПЭВД диэлектрическая проницаемость и тангенс угла диэлектрических потерь несколько возрастают, но зато действие стабилизатора, задерживающего процессы окисления, предотвращает значительно более сильный рост диэлектрических потерь вследствие окислительной деструкции полимера (см. рис. 7.35).
По существующим в настоящее время экспериментально обоснованным представлениям, электрическая проводимость в полимерных диэлектриках имеет преимущественно ионный характер [157, с. 45]. Для ПЭВД наблюдается некоторое изменение истинной электрической проводимости с увеличением напряженности поля (рис. 7.37). Из данных этого рисунка видно, например, что в области высоких напряжений величина Тист возрастает примерно в 4 раза при увеличении напряженности поля от 1 • 107 до 12 • Ю7 В/м [157, с. 50]. Следует отметить, что для ПЭВД значение эффективной электрической проводимбсти 7эф при выдерживании образца под напряжением в течение 40 с практически совпадает со значением 7ИСТ.
Эффективная электрическая проводимость ПЭВД зависит от толщины исследуемого образца (рис. 7.38). Эта зависимость наиболее сильно выражена при малых толщинах, менее 0,1 мм [157, с. 52].
Рис. 7.38. Зависимость эффективной электричкой проводимости ПЭВД от толщины образца; измерения проведены при 27 °С, &0 = 200 кВ/м, т= 360 с |
При рассмотрении данных по поверхностной электрической проводимости следует учитывать, что поверхностный слой ПЭВД, как показывают данные ИК-спектросконии МНПВО [159], отличается от внутренних слоев полимера. Он содержит больше низкомолекулярной части и, следовательно, больше групп —СН3 и — С=0 и связей —С=С—. Это, а также наличие различного рода загрязнений и тонкого слоя адсорбированной воды влияет на поверхностную электрическую проводимость.
Рис. 7.37. Зависимость истиииой электрической проводимости Тист ПЭВД от напряженности поли & при 106 °С |
Рис. 7.39. Влияние температуры иа /д электрическую прочность ПЭВД (пробой при постоянном токе за время ^ 8 10-30 с; образцы со сферической выемкой
Щ 6 сс „
2 4 1-
-195 |
20» |
20* |
80 |
7,3 |
S.7 |
6,9 |
2,38 |
6,7 |
6,3 |
7,15 |
2,82 |
Температура, °С еПр • 10~\В/мприМ/ПТР: 19 000/200 28 000/7 ' |
Для ПЭВД характерно высо - а кое значение электрической проч - 2 ности. Так, для переменного по
Ля промышленной частоты 50 Гц -200 - Ш 0 юо
При толщине образца 1 мм и тем - £ ®с
Пературе 25 °С электрическая прочность составляет 40—
50 кВ/мм. Разными авторами приводятся несколько различные данные, что связано с различным происхождением образцов, их чистотой и точностью соблюдения условий проведения измерений. При температуре ниже 0 °С в широком интервале изменения температур электрическая прочность практически не изменяется. Заметное снижение начинается при температурах выше комнатной (рис. 7.39) [157, с. 131].
Электрическая прочность зависит от частоты электрического поля. Так, при изменении частоты от 60 Гц до 100 МГц при 25 °С £гр уменьшается почти на порядок [157, с. 130]. Значения электрической прочности сильно зависят от условий проведения испытаний. Большую роль при зтом играют толщина образцов и площадь электродов. Стандартные измерения поэтому строго регламентированы.
Электрическая прочность ПЭВД зависит от надмолекулярной структуры [157, с. 141]. Заметное влияние оказывают размеры сферолитов. Для образцов с мелкосферолитной структурой характерна более высокая электрическая прочность. С увеличением размеров сферолитов электрическая прочность снижается, что, очевидно, связано с ростом дефектности упаковки в межсферолитном пространстве и появлением микротрещин [160]. Повышение степени кристалличности вызывает увеличение электрической прочности [161, 162].
На электрическую прочность ПЭВД оказывает влияние молекулярная масса. С ростом молекулярной массы электрическая прочность ПЭВД возрастает. В области низких температур это влияние незначительно. С повышением температуры до комнатной оно становится заметным. При 80 °С изменение средней молекулярной массы в 2,4 раза приводит к увеличению электрической прочности ПЭВД в 1,8 раз [157, с. 144]:
32000/2 - - 7,24
46 000/0,3 6,5 7,2 - 4,24
* Данные, полученные разными авторами.