Моделирование миграции подземных вод
Основы химической термодинамики
Важнейшей величиной, используемой для построения термодинамической концептуальной модели, служит потенциал, поскольку разность потенциалов является движущей силой изменения состояния. Под химическим потенциалом уа понимают парциальную молярную свободную энергию вещества і в данной фазе при постоянных давлении р и температуре Т \n=(dG/dni)T, р.
В энергетическом смысле химический потенциал представляет собой изменение энергии при G единичном изменении числа молей компонентов п. Свободная энергия системы G определяется разностью между энтальпией Н и произведением термодинамической температуры Т на энтропию S: G = H—TS. В современной литературе [3, 6, 25] термодинамическая функция состояния системы G имеет ряд синонимов — энергия Гиббса, изобарно-изотермический потенциал, свободная энтальпия, свободная энергия. Последний, термин используется наиболее часто.
Согласно приведенному выше определению, химический потенциал является интенсивным параметром состояния, т. е. не зависит от размера системы или фазы, тогда как экстенсивные параметры (объем, энтропия, расположение, количество вещества и т. п.), напротив, зависят от распространения, размеров системы (фазы) и их массы. Экстенсивным параметром является свободная энергия G некоторой смешанной фазы /, определяемая при постоянных значениях температуры и давления как сумма произведений всех ее компонентов: 0/=2(пгц,/)/, где tii — масса вещества і в смешанной фазе /.
Изменение свободной энергии при химической реакции получают из свободных энергий образования реагирующих веществ:
Где G3np и £?вив — соответственно свободные энергии образования продуктов реакции (ПР) и исходных веществ (ИВ) в состоянии В.
Рационально разделить химический потенциал на две составляющие:
^ = ^ + T[i]), (2.2)
Где (д;° — часть, зависящая от р и Т; RTlnai — концентрационная составляющая (R — газовая постоянная, равная 8,314 Дж/(мольХ
19-
ХК); Т—абсолютная температура, RT= 2,479 кДж/моль для Г=298,15 К); а і — активность мигрирующего вещества.
Выражение (2.2) обычно записывают не в терминах химического потенциала \ц, а в равнозначных последним терминах парциальных молярных свободных энергий G. Поскольку измейение химического потенциала (свободной энергии на моль вещества) представляет больший интерес, чем его абсолютное значение, обычно пользуются разностью свободных энергий в отношении некоторого выбранного стандартного состояния, обозначаемого индексом0. Изменение энергии системы зависит от давления, температуры и активности реагирующих веществ, поэтому для сопоставления результатов их относят к стандартному состоянию, т. е. для чистых конденсированных веществ при давлении 105 Па, а для веществ в растворе и газов при единичной активности каждого компонента. В соответствии с этим разность парциальных молярных свободных энергий JS. G можно рассматривать в качестве вспомогательной расчетной безразмерной величины, отражающей отклонение свойств вещества в данной фазе от его свойств в идеальных системах: A&=RT In а. Таким образом, понятие активности а позволяет использовать уравнение термодинамики для расчета •свойств реальных растворов и может рассматриваться в качестве термодинамической концентрации вещества.
Активность щ вещества, мигрирующего в водной и газовой фазах (обозначена {г}), можно представить в виде:
{г)в = Ті [і]в. \ ■=>{*} = Т/.Л =/г, (2.3)
Где у, И у,-, І — коэффициенты активности и фугитивности мигрирующего вещества і (поскольку {і} безразмерна, уі имеет размерность согласно принятой размерности концентрации вещества [I], /і — фугитивность вещества і безразмерна).
В соответствии с определением активности вещества как термодинамической концентрации коэффициент активности может рассматриваться в качестве поправочного коэффициента к концентрации, характеризуя величину отклонения свойств реального раствора от идеального. Применительно к газам понятию, активности отвечает фугитивность (летучесть), представляющая собой как бы термодинамическое давление, которое имеет реальный газ при температуре Т в объеме V. В качестве поправочного коэффициента к действительному давлению газа рассматривается коэффициент фугитивности. Согласно определению, активность всех чистых конденсированных веществ принята за 1 (например, {Н20} = 1, {минерал} = 1).
Стандартный потенциал р, г0 был определен по уравнению (2.2) при {і} = 1. В прил. 1 приведены значения различных веществ. Стандартный потенциал считают равным нулю для элементов в наиболее стабильных и чистых формах, иона водорода Н+, электрона е~, а также для газов при давлении 105 Па. Часто используют не стандартный химический потенциал, а эквивалентный ему термин—парциальная стандартная свободная - энергия Поскольку определить абсолютное значение стандартной свободной энергии невозможно, находят условные значения отдельных веществ, предполагая, что для чистых простых веществ (Н2, А1, 02, Сит, д.) она равна нулю. Отсюда стандартная свободная энергия всех веществ, а также ионов определяется Как стандартная свободная энергия реакций образования их из простых веществ или из гидратированных ионов водорода (G;° = =A&i°).
Значения стандартных свободных энергий образования Д(?г-0 (упрощенно — свободных энергий AGi°) вычислены и табулированы [25]. Зависимость стандартного потенциала p. t° от давления невелика, но необходим пересчет его значений на другие температуры.
Коэффициент у; зависит от ионной силы раствора, которую рассчитывают по формуле
I = 0,5 2 [*]
Где [t] —концентрация иона г; zt— заряд иона і.
Для перехода от концентраций, выраженных в молях на литр, к концентрациям в грамм:эквивалентах на литр необходимо учесть валентность ионов Z;. Например, для л*,- моль/л двухвалентного иона і его концентрация с составит: с = 2[жг] г-экв/л и т. п. Выражение для ионной силы раствора в граммах-эквивалентах на литр будет иметь вид
/ = 0,5 2 Ђizi-
Для нейтральных частиц в растворе (например, 02, N2, нейтральные комплексы) можно при практических расчетах принять 1. При концентрациях меньше 0,1 моль/л активность незаряженных частиц в растворе отличается от концентрации примерно на 1 %, и следовательно, это не сказывается на результатах расчетов.
Для /<0,1 целесообразйо использовать таблицы Кьелланда [3], в которых приведены параметры А, В, а для расчетов коэффициентов активности по уравнению Дебая—Хюккеля:
—- lg 7 = Az2--------- ——— .
1 +ВаУі
С использованием различных допущений о характере изменений параметров А, В и а были получены и другие выражения для коэффициентов активности. Для приближенного расчета уг при малых ионных силах подземных вод служит уравнение Гюнтель - берга [57]:
VT.
Уравнение для коэффициентов активности имеет целый ряд модификаций, отличающихся введением добавочных линейных
Эмпирических членов. Широко используется, например, уравнение Дэвича [3]:
- lgT« 0.5092? (—yj—-------------- 0,2/). (2.4)
Величина погрешностей при расчетах по уравнению для ионных сил 0,1 моль/л достигает 3 %, а при ионной силе 0,5 моль/л — 8 %. Для химической реакции, записанной в общем виде:
О'
Исходные вещества (ИВ) продукты реакции (ПР),
О*
Например
АА + ЬВ Z сС + dD, (2.5)
(где А, В, С, D — реагирующие вещества; а, Ь, с, d=v — стехио-
Метрические коэффициенты), в соответствии с уравнениями (2.1)— (2.2) получим
Д*0 = 2 Vi(li-2v;f/=2 bp? + /?лпП ({/ГО) -
Пр ив пр
- | (v, tV> + RT 1пП ({/}*')) «.д^о + RTIП (П щуп Up) (2.6) йри
Пр ив ' 1
Отсюда вытекают следующие неравенства: ArG<0—реакция идет слева' направо, из исходных веществ образуются продукты реакции;
Дя<?>'0 — реакция идет справа налево, исходные вещества образуются из продуктов реакции.
Химическому равновесию отвечает ArG=0, что из уравнения (2.6) дает:
= - RTln (її {І)У П {j}i
Nn ' uo
Пр ' ив
Где аргумент логарифмической функции обозначается в качестве термодинамической константы равновесия К:
К^П{і}УПи{^К(р, Т) (2.8)
Пр ' ив
Или
К = ехр [— &#G0f(RT)], (2.9)
Так как величина К определена согласно уравнению (2.9) и выражению для она при одинаковых р° и Т° имеет, то же значение, что и (а0. Кроме того, она слабо зависит от давления, и пересчет значения К—Кт° на другие температуры производят приближенно по уравнению Вант-Гоффа:
D\nKTidT = LRHbj(RT*),
Решение которого при допущении, что Ав рассматриваемом температурном интервале является постоянной, будет А / і і \
Lg Кг - ig Кто - ("f— То") ' (2-10>
Где ДrH° — изменение энтальпии для данной химической реакции
В стандартных условияхдя^0==2 vi ~ (см. прил. I).
Из выражения (2.6) должно следовать, что скорость превращения вещества, так называемая скорость реакции г, пропорциональна A rG:
Г = Г' - г" = г 2 ^ - К Д*0, (2.11)
Ив ПР
Где г' и г" — соответственно скорости прямой и обратной реакций, ґ=К'Щі], г" = К"Т\[і]; К—константа скорости реакции. Однако, такая реакционно-кинетическая модель используется довольно редко. Чаще исходят из того, что с ростом концентрации исходных веществ Cj~ [/] растет число возможных и реакционно-эффективных столкновений частиц, которое определяет скорость реакции
Г = АГП []] (2.12)
Или для исходных веществ с концентрацией А и В
Где константа скорости реакции К является функцией температуры. С повышением температуры на 10 К химическая реакция протекает со скоростью, примерно в два-три раза большей, причем соотношение r'fr" и равновесие почти "не нарушаются. Модель, согласно уравнению (2.12), предполагает доминирование скорости прямой реакции г. Если увеличивается влияние обратной реакции, то величину г получают в соответствии с выражением
Г =АГ'П [у] —К" П [і] (2.14)
Или для реакций (2.5) г=К'[А] [В]—К"[С] [D]. Недостаток реакционно-кинетической модели, описываемой уравнениями (2.12), (2.14), заключается в том, что она не переходит в состояние химического равновесия, т. е. при
A*G-/<[/],'[*])-0 и
Не получаем г->0. Это условие выполнимо для модели, описываемой уравнением (2.14), если константу равновесия Кт представить как
/ГГ = П[Ї]/П [/] = K'jK".
ПР ив
Тогда уравнение (2,14) примет следующий вид:
Г =К' (П [у] - П [i}/Kr) или г^К'(\А] [В] - [С] \D]!Kt)> (2.15)
Причем Кт определяется согласно уравнениям (2.9) и (2.10). В то же время при термодинамически обоснованном модельном подходе к величине К согласно уравнению (2.8) получим:
А для реакции (2.5) г = К' ({А}а {Bf - {CY {D}d! Кт)- |
Часто бывает необходимо отразить кинетику реакции не только при г->0 (вблизи равновесия), но и для больших значений г, имея в виду, что г асимптотически стремится не к бесконечности, а к некоторому граничному значению rm=rmax. Этому условию удовлетворяет следующая реакционно-кинетическая модель:
R = r*rm/(r*+rm),
Где г* принимают согласно уравнениям (2.15) и (2.16), при г*->0 она переходит в модель, описываемую выражениями (2.11), (2.15) и (2.16), а при г*->об в r=rm. Для r* = K*c= (rJKm)c уравнение (2.17) отражает, например, кинетику реакции Михаэли - са—Ментен.
Биокатализаторы в подземных условиях могут существенно или частично уменьшить эту энергию активации. Такие катализаторы, вырабатываемые микроорганизмами, часто увеличивают К на порядки, причем отношение констант скоростей прямой и обратной реакции практически не меняется.
Термодинамическое описание процесса требует в. конечном счете сформулировать стехиометрический баланс масс и баланс электрических зарядов. Стехиометрический • баланс (условие материального баланса) означает, что число атомов данного типа должно быть неизменным в изолированной системе. Каждую частицу учитывают столько раз, сколько она содержит атомов или групп одного и того же типа. Например, если S — молярная растворимость сульфата кальция, то материальный баланс по сульфату имеет вид: [SO*2"] - f [HS04~] - f - [CaS04°].
(2.17) |
Баланс электрических зарядов (условие электронейтральности) определяется подсчетом общего числа зарядов (на единицу объема) и приравниванием последнего к общему числу отрицательных зарядов (в том же объеме). При этом учитывается каждый ион в растворе, даже тот, который не принимает участия в равновесии [3]. Например, для раствора соляной кислоты последнее имеет вид: [Н f] = [С1 ] + [ОН ].
Для анализов почвенных и грунтовых вод погрешность баланса зарядов є по катионам К и анионам А не должна превышать 5 %:
S = 100(2feir [К]) - Ъ(гд [А]))1Шгк [К])+Ъ(гА [Л])).
Более высокие расхождения вызываются аналитическими погрешностями или неверными представлениями о реальных формах миграции макрокомпонентов состава.