МЕТОДЫ ИССЛЕДОВАНИЯ СТРУКТУРЫ и СВОЙСТВ ПОЛИМЕРОВ
Характеристики спектра ЭПР
Спектр ЭПР представляет собой зависимость поглощенной мощности переменного поля от напряженности внешнего магнитного поля Н. Для того чтобы интерпретировать спектр ЭПР, желательно знать следующее:
1) угловой момент электрона, его представление с помощью квантовых чисел, соотношение с магнитным моментом;
2) основные характеристики радиоспектрометра ЭПР;
3) решение уравнения Шредингера для простых систем с небольшим числом энергетических уровней (решение таких задач существенно облегчается при знакомстве с приемами квантовой механики: операторный метод, матричная алгебра, диагонализация матриц).
Если бы строго выполнялось условие резонанса, то ширина линии в спектре была бы бесконечно малой. Однако энергия уровня не является точно фиксированной величиной; неопределенность в энергии уровня ЛЕ связана со временем жизни частицы At на соответствующем уровне соотношением неопределенностей ЛЕ At Ширина линии определяется величиной ЛЕ, она тем больше, чем меньше At. Таким образом, малые времена жизни возбужденного состояния приводят к уширению спектра; с другой стороны, очень большие времена жизни также вызывают уширение спектра вследствие насыщения уровней электронами.
Положение линии ЭПР относительно магнитного поля определяется значением G-фактора. Для свободного электрона g-фактор есть отношение магнитного момента к механическому, равное 2,0023. Однако неспаренные электроны в радикалах не свободны, а связаны с другими атомами, входящими в состав радикала, и с другими электронами и поэтому чувствуют не только внешнее магнитное поле, но и внутреннее, локальное поле, обусловленное орбитальным движением электронов, орбитальным магнетизмом. Эти факторы изменяют величину g-фактора и положение линии ЭПР.
Так как неспаренный электрон обладает магнитным моментом, он рассматривается как источник магнитного поля. Магнитные моменты ядер существенно меньше, чем электронов; однако, если парамагнитные частицы расположены достаточно далеко друг от друга и возмущающее действие локальных полей электронов отсутствует, в спектре может наблюдаться уширение, связанное с локальными полями парамагнитных частиц, окружающих данную частицу.
Таким образом, каждая парамагнитная частица находится не только во внешнем магнитном поле, но также и в локальном поле окружающих ее других парамагнитных частиц. Если парамагнитные частицы расположены в образце беспорядочно, то величины локальных полей для разных частиц различны. Обозначим среднюю величину разброса напряженности локальных полей ЛНяок. Тогда условия резонанса начнут выполняться при напряженности внешнего магнитного поля Нвн = Н0- ЛНяок, условие резонанса будет соблюдаться до Нвн = Н0 + ЛНМК. Следовательно, дипбль - дипольное взаимодействие приводит к "размыванию" энергетических уровней и, следовательно, к уширению спектра; его величина снижается обратно пропорционально кубу расстояния между ними. Другими словами, неспаренные электроны имеют различные значения g-фактора в зависимости от их химического окружения. В жидкостях вследствие усреднения, происходящего при быстром вращении молекул, можно наблюдать лишь одно значение g-фактора, близкое к его значению для несвязанного электрона. Однако в твердых телах в направлениях различных осей возможно появление различных значений g-фактора. Получить ценную информацию о величинах g-факторов можно с помощью жидких кристаллов, используемых в качестве растворителей.
G-Фактор радикала - уникальная характеристика, которая связывает радиочастотные спектры со спектрами электронного поглощения. В ней заложена информация о типе орбитали неспаренного электрона. В частности, если g-фактор радикала сильно отличается от g - фактора свободного электрона, то в радикале есть неподеленная пара. Если разница незначительна, то есть основание полагать, что исследуемый радикал является я-электронным. Зная g-факторы, можно оценивать спиновую плотность, если известно, на каком атоме расположен неспаренный электрон, а также определять ориентацию радикалов в монокристаллах.
Между электроном и любым ядром, обладающим магнитным моментом, с которым электрон связан полностью или частично, может наблюдаться спин-спиновое взаимодействие. Подобно тому как это происходит в ЯМР, оно приводит к расщеплению резонансной линии, называемому сверхтонким расщеплением. Число пиков, возникающих при сверхтонком расщеплении, равно 2п+1, где п - число эквивалентных ядер со спином J, а относительные интенсивности пиков определяются коэффициентами биномиального разложения. Расстояние между пиками равно константе сверхтонкого взаимодействия.
Константа сверхтонкого взаимодействия (СТВ) в спектре ЭПР прямо пропорциональна вероятности обнаружения неспаренного электрона вблизи какого-либо ядра. Поскольку константа СТВ электрона с ядром в атоме водорода равна 508 Гс, на основании экспериментально измеренных констант СТВ неспаренного электрона с ядрами водорода в исследуемых молекулах (а„) можно рассчитать спиновую плотность р„ у соответствующих атомов: р„ = а„/ 508. Аналогично данные о константах ан для сопряженных л-систем используют для приближенного определения спиновой плотности на атомах углерода с помощью соотношения ан = Qp, где Q - постоянная, значение которой обычно принимается равным 24 Гс.
Еще одна важная характеристика спектров ЭПР - энергия сверхтонкого взаимодействия, т. е. энергия магнитного взаимодействия электронов с ядрами. Например, ядро атома водорода, присоединенного к а-атому углерода, создает локальное магнитное поле у электрона, которое либо прибавляется к внешнему полю, либо вычитается из него в зависимости от ориентации ядерного спина. Это приводит к расщеплению зеемановских уровней электрона и появлению четырех уровней. Переходы ЭПР происходят без изменения ядерного спина, поэтому в спектре появляются две линии; расстояние между ними есть величина локального поля протона у неспаренного электрона (Эрстед). Если ее умножить на величину Gf.4, получим энергию электрон-ядерного сверхтонкого взаимодействия в Герцах.
Энергия сверхтонкого взаимодействия состоит из двух частей: энергии анизотропного, или дипольного, СТВ, которая зависит от ориентации молекулярных осей относительно внешнего поля, и энергии изотропного, или контактного, СТВ, которая не зависит от ориентации. Изотропное СТВ характеризует взаимодействие ядра с неспа - ренным электроном, находящимся в s-состоянии; энергия СТВ пропорциональна плотности неспаренного s-электрона.
Если внешнее поле направлено вдоль оси ядро-электрон, то напряженность поля электрона складывается с напряженностью магнитного поля, и анизотропное взаимодействие увеличивается. Если внешнее поле направлено противоположно, то магнитное поле вычитается из внешнего поля, поэтому энергии анизотропного СТВ также вычитаются. Часто анизотропное СТВ имеет аксиальную симметрию (как и g-фактор), т. е. Ъхх - Ъуу = - Ъ. Поскольку при вращении радикала анизотропное СТВ усредняется до нуля, т. е. Ьхх + Ъуу + Ъгг = 0, то Ъ22 = 2Ъ. Величина Ь называется константой анизотропного СТВ и рассчитывается методами квантовой химии. Поскольку анизотропное СТВ зависит от ориентации радикала, оно является мерой плотности неспаренного электрона на р-орбиталях и источником информации об ориентации и упаковке радикалов в кристаллической решетке (так же, как и g-фактор).
Анизотропное СТВ с неспаренным р-электроном значительно лишь для а-атомов водорода; с атомами водорода в р-положении, удаленными от неспаренного электрона, анизотропная часть СТВ пренебрежимо мала. Однако для оставшегося изотропного СТВ характерна другая особенность - зависимость от двугранного угла между двумя плоскостями: в одной из них находится орбиталь неспаренного электрона и связь С(а)-С(Р), в другой плоскости лежат связи С(а)-С(а) и С(Р)-С(Р). Зависимость СТВ на Р-протонах от двугранного угла 0 имеет вид
А„ = В р Cos2 0,
Где В = 54 Э; р - плотность неспаренного электрона на р-орбитали атома С(а). Это соотношение позволяет находить стереохимические конформации радикалов и судить о структуре и конформации полимерных цепей.
Таким образом, величины СТВ и g-фактора радикалов и их угловая зависимость дают информацию об электронной структуре радикалов - о типе орбиталей, их пространственной ориентации и плотности неспаренного электрона на s - и р-орбиталях| Поэтому площадь под кривой резонансного поглощения пропорциональна числу неспарен - ных электронов в образце. На практике провести вычисление абсолютного содержания свободных радикалов в образце очень трудно, и вместо этого сравнивают исследуемый образец со стандартом, содержащим известное число электронов. Отношение площадей под соответствующими резонансными кривыми позволяет определить концентрацию свободных радикалов в исследуемом образце. Общепринятым стандартом для таких измерений является дифенилпикрилгидразил (C6H5)2N-N-C6H2(N02)3, который на 100 % состоит из радикалов. |
Если парамагнитные частицы находятся в очень близком соседстве, так что электронные облака неспаренных электронов перекрываются, может происходить обмен электронами между отдельными частицами. В жидкой фазе обмен электронами происходит во время столкновения парамагнитных центров. Поэтому важная информация может быть получена при исследовании формы линии в спектре. По эффектам диполь-дигюльного уширения и объемного сужения судят о том, является ли пространственное распределение парамагнитных частиц статистически равномерным или они сгруппированы более плотно в определенных областях образца. Решение этих вопросов, а также оценка среднего расстояния между парамагнитными центрами важны для понимания кинетических особенностей радиационных и фотохимических процессов в твердой фазе, явлений адсорбции.